976 (Gesammtsitzung vom 26. Juli. 
magnetisirende Kraft kann hiernach im Innern der Rolle — wenigstens 
in einiger Entfernung von den Enden — als nahezu constant in Be- 
zug auf Richtung und Grösse angesehen werden. 
Bezeichnet man mit 2 die Anzahl der Windungen, mit d die 
Diagonale der Rolle, mit i die Stromstärke, so beträgt die magneti- 
sirende Kraft: 
Nimmt man an, dass das magnetische Moment eines dünnen Eisen- 
stabes dieser Kraft proportional ist, so ist dasselbe: 
m=k+v.-Pi, 
wo k die Magnetisirungsconstante, » das Volumen des Stabes bedeuten. Das 
elektromagnetische Potential des Stabes in Bezug auf die Rolle ist dann: 
Prn = koP%. | 
Das Potential der Rolle auf sich selbst (p) wird daher durch die 
Anwesenheit des Eisenkern um den Werth: knP:? vergrössert. 
Die beiden, oben erwähnten Methoden gestatten auf zwei ver- 
schiedene Arten die Grössen p und p + kvP? zu messen. 
Die erste derselben beruht auf der Stromverzweigung der WneaAr- 
stoxE'schen Brücke mit dem Sinusinduetor als Stromquelle, die zweite 
auf der Anwendung des Sinusinduetors mit zwei verstellbaren Multi- 
plicatorrollen. 
I. Versuchsanordnungen. 
Der erste Seitenzweig der Wuratstone’schen Brücke bestand aus 
der oben beschriebenen Magnetisirungsspirale, deren Widerstand 46 .E. 
betrug. Zweig 2 enthielt einen Sırmexs’schen Widerstandskasten. Die 
Zweige 3 und 4 bestanden aus wenigen Windungen dünnen Neusilber- 
drahts und hatten gleiche Widerstände von Je 56.58.E. Die Brücke 
wurde durch die bewegliche Rolle des Elektrodynamometers gebildet, 
während in der Leitung der periodischen Elektrieitätsquelle sich die 
festen Rollen desselben befanden. 
Da ‚von den vier Seitenzweigen nur in dem ersten eine erheb- 
lichere Selbstinduetion vorkommt, so gilt,' wenn das Elektrodynamo- 
meter keine Ablenkung zeigt, die Gleichung: 
En (". — — n) (w+w+w)). 
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3; Sitzungsberichte der Berl. Akad. 1882. S. 128. 
