ÖBERBECK: Über die magnetisirende Wirkung elektrischer Schwingungen. 981 
Phasenunterschied $ bestimmen, wıe die folgende, einfache Betrach- 
tung zeigt. 
Bezeichnet man den Strom des inducirenden Kreises durch J 
und setzt: 
J= a. cos (nt), 
so kann, wie oben gezeigt, das inducirte, magnetische Moment m 
gesetzt werden: 
m — kv - Pa cos (nrt — ®). 
Dureh die periodischen Veränderungen desselben wird in dem 
zweiten Stromkreis ein Strom ö indueirt, dessen elektromotorische Kraft: 
dm 
— kv PP’a sin (nrt — $) 
ist. 
Bezeichnet man in diesem Kreise mit w den Widerstand, mit p 
das Induetionspotential des Kreises auf sich selbst, so gilt die Gleichung: 
ER ro ei 
ST 
Also: 
I RE cos] +sin(nri)|nrp-sin$g —weos ı 
w +n’mp?! pcos® ( pP P cos® \ 
Da die Ablenkung des Elektrodynamometers proportional mit: 
»T 
I N 
T Jidt 
{0} 
ist, so gilt für dieselbe (z) der Ausdruck: 
wsind + nrpcos& 
8 — A re ne Gag s 
wW+narp 
ko - PP’ nr.a’° i 
wo: : A = — gesetzt ist. 
2 
Das zweite Glied des Nenners ist klein im Vergleich zum ersten 
und giebt nur zu einer kleinen Correetion Veranlassung, welche 
übrigens niemals versäumt wurde. Denkt man sich dieselbe für die 
beiden Ablenkungen z, und 4, (entsprechend den Widerständen ı, 
und ı,) vorgenommen, so erhält man: 
NP. & w, TE w; 
t > ; 
19 89 W,W, W,&, — W,d, 
Bei den nach dieser Methode mit den früher benutzten Stäben 
und Bündeln angestellten Versuchen erhielt man stets dieselben Werthe 
Sitzungsberichte 1883, 83 
