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metta quindi un girante continuo, questo si può ridurre alla forma normale 

 di potenziale vettore facendo anche qui intervenire un vettore isodromo 

 ausiliario H evanescente all'infinito, — Immaginiamo infatti M continuato 



all'esterno con — H, essendo H definito dalla condizione — |liH| — [nM| ,. 

 e quindi H continuato all' interno qual vettore isodromo definito da 



(a) (a-) 



jliHj = jnHj ; e posto in % A = H-f-M, applichiamo ad A la decomposi- 

 zione normale A. = — V#-+-jVCj. È facile vedere che sarà H — — VX e 

 quindi M = {VU|: poiché H, con riguardo alla condizione supposta per M r 

 è esprimibile per mezzo di una funzione potenziale la quale ; puó ridursi 



1 feda (a) (a ' } (0) (a) 



alla forma — / - — con e = |nH| — |nH| = |uM| -+- |nM| = |nA| , onde, per 



essere qui = |VA| = O, essa viene (16) a coincidere appunto con X.. 

 Avremo dunque come si é detto M = jVUj , dove 



TT- -L f % dv — fl ìd(J 

 ~ 4tt-J r AitJ r 



con g = jVAj = jVMj , li = jllAj = |nH| -+- |nM j , ed essendo soddisfatta la 

 condizione |VU| = 0. 





