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ove t rappresenta la temperatura dei gas caldi al principio della super- 

 fìcie riscaldata e t x quella alla fine 



— e • G • dt 



dF = 



K{t — 6) 



F= C -^\og. nat. 4-| 



l— e Eli 



t=6 = eC - G 



essendo e = 2,71828 la base dei logaritmi naturali. 



Troviamo una nuova relazione osservando che il calore Q serve a por- 

 tare D chilogrammi d'acqua dalla temperatura di alimentazione allo 

 stato di vapore saturo alla temperatura 0, vale a dire ponendo 



Q = q-D 



q designando il calore totale di vaporizzazione d'un chilogramma d'acqua. 

 Con tale nuovo dato troviamo 



K(t c - y l0g t,-d- 



Supponiamo ora suddivisa la superficie riscaldata F in tante parti e- 

 guali d'area fé che l'ennesima parte vaporizzi d n chilogrammi d'acqua, 

 essendo t n _ 1 la temperatura dei gas caldi al principio della medesima 

 porzione, e t n la temperatura dei gas caldi alla fine. 



Conformemente alle precedenti equazioni abbiamo 



r QC . G 



t n 



K.f 



donde 



Quindi 



d„ = 



t n _, — t n = (4 — 0)[e c -' e — l] . 

 o-G(i n _ 1 ~Q_e-G (tn _ d) ^_q 



q q 



In corrispondenza alle equazioni anzidette abbiamo pure 



tn — 6 EJ. 



C'G r — ^ 1 



dn+x = —— (4+i — 0)^ec.G — lj 



