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che traendo conto delle equazioni precedenti diventa 



G • e >? 



=(*■- 



%' B ' K 



k)\ * (1 + i )h. F / Vì .B.K A -A 

 L B-G'C \ G.c ~ t )^~ 1 \ 



e ci dimostra che l'influenza del maggior peso G dei prodotti della com- 

 bustione di un chilogrammo di combustione è triplice in senso sfavorevole 

 alla medesima condizione. Nessuna altra teoria meno semplice di quella 

 di Werner poteva mettere più facilmente in evidenza siffatto risultato, 

 che é largamente verificato dall'esperienza. 



Il calore effettivamente prodotto dalla combustione di B chilogrammi di 

 combustibile ad ogni ora é 



?, • B • K . 



Di tale quantità una parte Q = q . D passa nella caldaia ed altra parte 

 che abbiamo posta 



= w • q • D 



va perduta attraverso le pareti rivolte all'esterno dei canali dei gas caldi; 

 infine una terza parte va perduta ancora nell'ambiente esterno e nel fu- 

 maiuolo. 



Il rapporto 



q- D _ 



^-B.K~ Vz 



rappresenta il rendimento della superficie riscaldata F. 



Naturalmente siffatto rendimento risulta maggiore quanto più grande è 

 la superfìcie riscaldata, ma dall'equazione 



„ B . G . e , . A , 



risulta pure che a tutte le altre condizioni eguali il massimo valore del 

 calore Q trasmissibile alla superfìcie riscaldata F corrisponde al minimo 

 valore = della differenza di temperatura finale A t . 



Q 



Per conseguire tale condizione l'equazione F= ^ — ir- ci dice che 



la superficie riscaldata dovrebbe essere infinitamente grande, condizione 

 evidentemante impossibile, perché ci condurrebbe ad una spesa infinita- 

 mente grande per tutto l'impianto meccanico, e di conseguenza pure per 

 la produzione del vapore. 



Perciò Werner pensò di ricercare quali dovrebbero essere le condì- 



