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 Quindi anche il più proficuo 



F\ _H_ J_ 1_# 1 a_ b_ 



,B/ e ~ t* \ a~ ' fx A n a 2 ~~ f 

 donde 



-=f© 



fC 



ossia = rapporto delle più proficue spese orarie per la superficie riscal- 

 data e per il combustibile. 



La massima assoluta vaporizzazione corrispondente, come vedemmo, 

 a A 1 = ; F=co; sarebbe 



Mass. ass. (—) = Mass. '-?— (A„ — A,) = A„ . 



y= Ma -al^^- A . ) = 



(l-t-to)q l q 



Invece la più economica vaporizzazione é 



(D\ H A 1 V ., /Z>\ 



( -5 ) = A • = Mass. ass. ( -= ) 



\B/ec q ° Ha 1 + a \j9/ 



/ /F\ 

 Ma a = y- - ) nelle condizioni più profìcue e quindi 



1 è • B er . b- B e ,_ 



1 -+- a b-B ec -hf-F ec Sec • D, 



ec 



nelle condizioni più proficue. 



Adunque la più economica vaporizzazione sta alla massima assoluta 

 vaporizzazione, infinitamente costosa, come la più proficua spesa oraria 

 per il combustibile sta alla più profìcua spesa totale per il vapore. 



La teoria di Werner rende ancora in maniera assai evidente le va- 

 riazioni dei risultati della caldaia quando il combustibile bruciato B sia n 



1 

 (un numero > 1) volte il più economico B ec , oppure sia B = -B ec , senza 



tir 



che varino le quantità F,f, b, G, e, io, A e quindi: H ed a 2 . 



Designiamo tutte le grandezze nel caso che sia B=ri'B ec coli' indice 

 n ; per esempio, s n rappresenterà, la spesa unitaria per il vapore in quel 

 caso. 



La precedente equazione generica 



|A - A ^ A, J 



_ b-q f 1 ^_ a 

 S — HlA„ — A 



