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 e ponendo per a e /? i loro valori si ha precisamente la (2) e cioè 



(2) sen^cos^ — senA/?(L)-h2sen/9(i)cos[^Z)H-A/?(L)]sen 2 |[A^(L) — A^(5)]. 



Né qui starò a dire se l'elegante e molto elaborato metodo germanico 

 sia sintetico od analitico, e soltanto noterò che le due (3) e (4) già dareb- 

 bero, forse più direttamente, benché meno elegantemente, le incognite cer- 

 cate fi e ip. 



Ma noi non abbiamo in mira che interpretare questi luoghi reconditi, 

 molto reconditi, dell'opera germanica. 



Ora é facile il semplificare le (1), (2) per approssimazione, riducendole 

 alle 



(5) ^ sen ip = [AÀ{L) — AÀ(S)] cos@(L) ; 



(6) ^ cosip — A/?(L) -+- Ì[A/L(L) — AÀ(S)] sen2/?(L) sen 1" 



con le quali si determinano i valori di (i, xp . 



Ora con l'autore si determinerà facilmente il tempo T(m) = T(p) -+- 1 

 dell' istante, in cui accade la massima fase, essendo, come si é detto, 



t = — ° . . . . (Fig. 4 a ) 



determinando cioè la corsa LL del centro della Luna, fatta nel tempo t. 

 Consideriamo i quattro elementi consecutivi 



LL , /?(!,), 90°, 180° — xp (Fig. 4 a ) 



e si ha 



cot @(L) sen LL = — cos LL cos ip 



da cui tangZX = — fl(L)costp e per approssimazione si ha 



LL = — @(L) cos tp . 



La quale espressione si poteva ottenere, sempre per approssimazione, col 

 principio che un cateto LL è eguale all' ipotenusa @(L) = LC nel coseno 

 dell'angolo compreso (180° — ip). 

 Si ha adunque 



(7) T(m) = T(p) - PW C0S t 



fi 



con la quale, come si é detto, si perviene a conoscere l' istante della mas- 

 sima fase. 



