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risulta 



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onde -^-E 2 , ~M 2 vengono a coincidere rispettivamente con n x , % ; e W si ri- 

 duce a v ^ j EM|, e ponendo come sopra o 2 £^i = y 2 , si riduce infine a — |EM| 



±.iV A.JV 



identificandosi col vettore U dato dalla (3) ; mentre al tempo stesso E, M 

 vengono a soddisfare le equazioni (2), e sussiste la (2) a in cui per »p si 

 ponga n x -+- x . 



Onde si vede che se prescindendo dalla parte jt 2 dell'energia di defor- 

 mazione — che per le ragioni indicate si può in certo modo riguardare 

 come estrinseca — si considera l'energia del mezzo in quanto risulta da 

 n x e dall'energia cinetica %, abbiamo nei moti solenoidali liberi dei punti 

 del mezzo l'immagine esatta e completa del contenuto delle equazioni di 

 Hertz e del teorema di Poyting mediante la corrispondenza indicata 

 dalle (11). 



