(189 ) 



aangeeft, welke niet vast B kunnen coëxisteeren i.s de onderste tak 

 der continue oplosbaarlieids-isotherm n. 1. eg. 



De lijn a c geeft aan de onverzadigde vloeistoffen, coëxisteeren de 

 met de dampen op de lijn a e gelegen. De lijnen eg en eg geven 

 metastabiele toestanden aan n. 1. oververzadigde oplossingen met hunne 

 eoëxisteerende dampen. De kromme e f, het bovenste stuk der 

 oplosbaarheids-isotherm, geeft aan de met vast B eoëxisteerende 

 vloeistoffen. 



De tweede ^-.r-doorsnede, in Fig. 2 geteekend, correspondeert 

 met een iets hoogere temperatuur t 2 . Wij zijn nu boven de tripel- 

 puntstemperatuur en de onderste driephasendruk is nu geen tripel- 

 puntsdruk, doch volkomen vergelijkbaar met den bovensten drie- 

 phasendruk. Een gevolg hiervan is, dat wij nu beneden den ondersten 

 driephasendruk een afspiegeling krijgen van hetgeen boven den 

 hoogsten driephasendruk plaats heeft. De oplosbaarheids-isotherm ƒ, 

 c x e x e\ c\ f x ' snijdt als het ware een stuk uit het gebied voor vloei- 

 stof -\- damp, waardoor tusschen de twee daarbij optredende drie- 

 phasendrukken, aangegeven door de lijnen e x c, s l en e\ c\ s\, in 

 stabielen toestand, alleen vast B met damp coëxisteeren kunnen. De 

 lijn c\f x ' geeft nu, evenals c 1 f 1 , de met vast B eoëxisteerende 

 vloeistoffen aan en het stuk e x e\ de met vast B eoëxisteerende 

 dampen. 



Wat nu het geheele verloop van de oplosbaarheids-isotherm aan- 

 gaat, valt er op te merken, dat deze lijn nu twee maxima, twee 

 minima en vier vertikale raaklijnen bezit. Voor het stuk f x c x e x 

 liggen de raakpunten der vertikale raaklijnen in het metastabiele 

 of stabiele gebied, terwijl zij voor het tweede stuk e\ c\ f\ in het 

 labiele gebied gelegen zijn. 



Bij hoogere temperaturen komen, zooals uit fig. 1 te zien is, de 

 twee driephasen-d rukken steeds dichter en dichter bij elkaar om 

 tenslotte saam te vallen. 



Gaan wij deze verandering in de p-,ï-doorsnede na, dan blijkt 

 het, dat de punten e x en c 1 zich omlaag en tegelijk naar rechts be- 

 wegen, terwijl de punten e' x en c\ zich omhoog en naar links ver- 

 plaatsen. Wat de punten a x en g x aangaat, deze bewegen zich bij 

 temperatuursverhooging omhoog. 



Het eind van deze verschuivingen moet natuurlijk, zooals zooeven 

 gezegd is, dit zijn, dat bij de maximum-temperatuur der driephasen- 

 lijn (zie Fig. 1) de twee driephasendrukken aan elkaar gelijk 

 worden en de punten c\ en c\ evenals (\ en e\ samenvallen, waarbij 

 de oplosbaarheids-isotherm de vloeistotlijn niet meer snijdt, doch juist 

 raakt in het punt waar c x en c\ zijn saamgevallen, waarna geen 



13 



Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. XIV. A°. 1905/6. 



