( 190 ) 



driephasendruk moer mogelijk is en de oplosbaarheids-isotherm zich 

 van de vloeistoflijn heeft losgemaakt. 



Hoewel dit alles zeer eenvoudig lijkt, leverde de teekening der 

 tusschenstadia bezwaren op, welke Prof. v. d. Waals zoo welwillend 

 was voor mij weg te nemen, door eenige JWï-doorsneden, corres- 

 pondeerende met drukkingen resp. kleiner, gelijk en grooter dan de 

 maximum-driephasendruk, waarin juist dezelfde opeenvolging van 

 toestanden voorkomen, mij ter inzage te geven 1 ). 



Wat in de figuren 3, 4 en 5 in overeenstemming hiermede is 

 geteekend, kan op de volgende wijze in woorden worden gebracht. 



Wanneer de twee driephasendrukken elkaar zóóver zijn genaderd, 

 dat de twee takken van de oplosbaarheids-isotherm elkaar zouden 

 raken, dan heeft er snijding plaats en wij krijgen een lijn, zooals 

 die in Fig. 3 door f 1 c 1 e' 1 e 1 c' 1 f\ is aangegeven. Oogenblikkelijk 

 daarna d. w. z. bij iets hoogere temperatuur heeft er, zooals in Fig. 

 4 is aangegeven, een afsnoering plaats en wij krijgen twee oplos- 

 baarheids-isothermen ; de eene is f cd f en de andere vormt een 

 gesloten lijn e é d, welke voor een deel (e e') door het stabiel gebied loopt. 



Bij de maximumtemperatuur der driephasenlijn zijn de twee drie- 

 phasendrukken e c s en e' c' s', zooals in de doorsnede, overeenkomende 

 met de temperatuur t e , in Fig. 4 is aangegeven, saamgevallen, en de 

 oplosbaarheids-isotherm f\ c l ƒ/ snijdt nu niet meer de vloeistoflijn, 

 doch raakt slecht in het punt c 1 . 



Dit eene punt uitgezonderd, loopt zij dus in haar geheel doorliet 

 stabiele gebied. De andere gesloten tak snijdt nu ook de damplijn 

 niet meer, doch raakt haar slechts in e x ; verder is deze tak door 

 verplaatsing van het punt d naar cZ 1; in zijn geheel ingekrompen. Deze 

 tweede tak der oplosbaarheids-isotherm ligt dus bij de maximuna- 

 driephasen-temperatuur gedeeltelijk in het labiele en gedeeltelijk in 

 het metastabiele gebied. 



Bij een temperatuur iets boven de maximum-temperatuur der drie- 

 phasenlijn, t,, is, zooals in Fig. 5 is aangegeven, de oplosbaarheids- 

 isotherm ff' geheel los van de vloeistoflijn ; de gesloten tak heeft zich 

 eveneens van den damptak los gemaakt en is daarbij nog verder 

 ingekrompen. Bij de temperatuur t s is de afstand tusschen de oplosbaar- 

 heids-isotherm f\ ƒ', en de vloeistoflijn toegenomen en is de gesloten 

 tak, na zich tot een punt saamgetrokken te hebben, verdwenen. 



4. In de figuren 6, 7 en 8 heb ik de v-A'-doorsneden van de v-x-t-vmmte- 

 voorstelling geteekend voor het hier besproken geval; zij volgen onmid- 

 dellijk uit de w-^'-doorsneden, welke het vorige jaar door mij zijn gegeven 2 ). 



!) Zie voorafgaande verhandeling van van der Waals. 

 z ) Verslag Koninkl. Akademie, 30 Jan. 1904. 



