( 191 ) 



De met doorgetrokken lijnen in Fig. 6 aangegeven doorsnede 

 geldt voor de tiïpelpuntstemperatuur t l . Daarin is aecb het gebied 

 voor vloeistof -(- damp, ehc de driephasendriehoek, lied het gebied 

 voor vast B -f- damp, bc/m, het .vloeistof-gebied en ch n ƒ het gebied 

 voor vast B -f- vloeistof. 



De lijn voor vast-fluïde of de oplosbaarheids-isotherm, decf, ont- 

 moet den metastabielen damptak e e? juist op de lijn voor de stof B, 

 omdat bij de tripelpuntstemperatuur van B de damp, die in even- 

 wicht is met vast B, volkomen dezelfde is als die, welke in even- 

 wicht is met vloeibaar B. 



Bij een iets hoogere temperatuur snijdt de lijn voor vast-fluïde de 

 damp- en vloeistoflijn elk tweemaal, evenals in de ^-a-doorsnede het 

 geval was. De lijn voor vast-fluïde heeft dan een gedaante als in fig. 6 

 door de stippellijn ƒ, c x e 1 e\ c\f\ is aangegeven l ). Deze lijn snijdt, 

 evenals in de jKi'-doorsnede, een stuk uit het vloeistof-damp-gebied, 

 zoodat wij krijgen twee gescheiden gebieden voor vloeistof en damp 

 n.1. a 1 e l c 1 b 1 en e\d 1 h 1 c' 1 . Verder brengt deze eigenaardige ligging- 

 mede het bestaan van twee driephasen-driehoeken n.1. c, e l (/, en 

 c\e' 1 </ 1 , waartusschen het gebied voor vast B -j- damp g 1 e x e\ is 

 gelegen, twee vloeistofgebieden b 1 c 1 f 1 m en h x c\ / x ' en twee gebieden 

 voor vast B -f- vloeistof nl. </ 1 c 1 f\ en g 1 c' 1 .f 1 '. 



Bij temperafuursverhooging krijgt de lijn voor vast B -f- fluïde de 

 gedaante van een lus, zooals in fig. 7 door de lijn ƒ o e' e d f 'is aan- 

 gegeven; oogenblikkelijk daarop volgt afsnoering en splitsing in twee 

 takken, n.1. in de lijn ƒ', c\ c x ƒ,, en in de gesloten lijn e x d y o. Bij de 

 maximum-driephasentemperatuur (fig. 8) raakt de lijn fcf' aan de 

 vloeistoflijn en de gesloten lijn eoe aan de damplijn. Boven deze 

 temperatuur laten beide lijnen van de vloeistof resp. damplijn los 

 en de gesloten lijn e 1 1\ e 1 verdwijnt als punt in het metastabiele- 

 gebied. 



5. Fig. 9 stelt A-oor het meest interessante deel der projectie van 

 de /W-.c-ruimtevoorstelling op het ^-^-vlak voor het geval dat, zoo- 

 als bij aether en anihrachinon, de plooipuntskromme de oplosbaar- 

 heidslijn ontmoet. In deze fig. is nu buitendien nog de mogelijkheid 

 ondersteld, dat de tweede plooipuntstemperatuur t 3 van een verzadigde 

 oplossing boven de tripelpunts-temperatuur t, ligt. Fig. 10 geeft 

 nu voor dit geval de p-.c-doorsneden, met de temperaturen t x en £, 

 (zie fig. 9) overeenkomende, weer. 



De doorsnede voor t z verschilt van de tweede doorsnede in Fig. 2 



J ) Bij een temperatuur zeer weinig hooger dan de tripelpuntstemperatuur zal 

 een gedeelte van de tak e\ c\ f\ buiten de lijn voor B vallen. 



