( 347 ) 



SB, = v xl % + v 1% % + i> 13 2l„ 

 % y = v tl 21, + v„ % + i> 23 2l 3 , 

 SB, = »„ 21, + »„ 31,, + i> 33 21,, 

 die wij ter bekorting zullen samenvatten in het symbool 



35 == (r) 21. 

 Voor het verband tusschen CE en Cf" mogen wij dus nu met invoe- 

 ring van geschikte constanten stellen & = (p')<£, of ook, wat voor 

 ons doel de voorkeur verdient, 



« = (?)€, (3) 



evenzoo voor dat tusschen SB en .*? 



55 = (ft) £, 

 of 



£ = (?)« (4) 



Zeggen wij dat ergens een electromotorische kracht werkt, voor- 

 gesteld door £' e , of door het reëele deel van een complexen vector 

 £' c , dan bedoelen wij daarmede dat de stroom CE op dezelfde wijze 

 van den vector Cf -|- Cf c afhangt, als anders van CE" alleen, zoodat 



CE" + CC- t , = ( P ) d ........ (5) 



is. Op dergelijke wijze kunnen wij ook, een magnetomotoiïsche 

 kracht §c invoerende, (4) vervangen door 



S? + £. - (q) SB (6) 



Deze vector - f p c is intusschen niet anders dan een fictieve groot- 

 heid, waarvan de invoering alleen dient om zekere stellingen, die 

 op de werkelijk bestaande grootheden betrekking hebben, gemak- 

 kelijker te bewijzen. 



Wij zullen onderstellen dat tusschen de in (p) en (q) samenge- 

 vatte coëfficiënten de betrekkingen bestaan : 



P 1 *=Piv'p 3i =Pw Pu =Pi 3 , (7) 



en 



Inderdaad zijn deze, met hoogstens een enkele uitzondering, in 

 alle gevallen van toepassing. 



Voor isotrope lichamen gaan (5) en (6) over in 



Cf 4- <è e =P 6 (9) 



$ + $ e = q §5 (10) 



Er is nu slechts één complexe coëfficiënt p en eveneens één 

 coëfficiënt q. 



§ 3. Aan het vraagstuk waarom het ons te doen is, moeten 

 wij eenige andere laten voorafgaan. Vooreerst beschouwen wij de 

 trillingen die in een onbegrensd homogeen en isotroop lichaam door 



23* 



