( 349 ) 

 ••' —iip qn<?, (17) 



H' 



dan gaan de vergelijkingen (13) on (14) over in 



A8- — 2i = — €., 



y" 



1 .. 



AQ - £) = — £ e , 



?•■ 



waarvan de oplossing is 



21 = — f-(ï e / ( _:US, (18) 



ö = sJ"t*('-7)" (19) 



Hier is </ S een volume-element op een afstand »■ van liet punt, 



waarvoor men 31 en O. wil berekenen, terwijl de index I t ) 



aanwijst dat men in de voor dat volume-element geldende uitdruk- 



r 



kingen voor g e en .p c , t door t moet vervangen. 



V 



Wij zullen het door (17) onbepaald gelaten teeken van >• zoo kiezen, 

 dat de uitkomsten een voortplanting voorstellen, uitgaande van de 

 volume-elementen waar (£",, en Jp t , werken. 



Voor den aether is q = l, en, zooals men gemakkelijk inziet, 



- =r i n, zoodat w = c wordt. 

 P 



§ 4. Wij zullen in de tweede plaats de energievergelijking noodig 

 hebben. Wij stellen deze op voor een willekeurig stelsel van licha- 

 men, waarin wij intusschen alle scherpe afscheidingen van de eene 

 stof en de andere dooi 1 geleidelijke overgangen vervangen ; wij doen 

 daarmee aan de algemeenheid niet te kort, daar wij de dikte der 

 overgangslagen ten slotte tot kunnen laten naderen. Verder zullen 

 wij nu van de denkbeeldige magnetoniotorische krachten afzien, en 

 aannemen dat de coëfficiënten ft, en dus ook de coëfficiënten u alle 

 reëel zijn. Wat />,,,/',.,, enz. in de formule (5) betref), deze splitsen 

 wij in reëele deelen, die wij « u , «,„ enz. en imaginaire die wij 

 -i$ xx , — ip 1% , enz. zullen noemen, zoodat p ÏX = «„ — i P llt enz. is. 

 Wij kunnen dan voor (5) schrijven 



is + a e = («> <i - i (/*) a (20) 



of ook, wanneer wij een nieuwen vector 2> invoeren, bepaald door 



<£ = B, (21) 



