( 355 ) 



omringd is ; verder dat de zijvlakken evenwijdig loopen aan de eerste 

 en de tweede hoofdrichting', die wij tot x- en ?/-as kiezen. Den oor- 

 sprong der coördinaten nemen wij in het voorvlak, d. w. z. in 

 het vlak dat naar de invallende stralen gekeerd is ; de c-as trekken 

 wij van af naar buiten. Bij de berekening der absorptie met behulp 

 van de formule (30) hebben wij alleen op de componenten van S en 

 op die van £", waardoor zij bepaald worden, te letten en hierbij 

 ontstaat een aanmerkelijke vereenvoudiging wanneer wij de dikte A 

 als oneindig klein beschouwen, en ons bij de berekening der absorptie 

 tot grootheden die met betrekking tot A van de eerste orde zijn, 

 bepalen. Dan mogen wij nl. in w, welke uitdrukking voor de volume- 

 eenheid geldt, en dus in € en §', grootheden van de eerste orde 

 weglaten. Dit heeft tengevolge dat wij van de veranderingen die S en 

 € in de richting der dikte ondergaan, mogen afzien. Bovendien volgt 

 uit de bekende continuiteitsvoorwaarden dat (£ x en £ y in het plaatje 

 hetzelfde zijn als in den aether in de onmiddellijke nabijheid van het 

 voorvlak en dat, evenals in dien aether, <S~ = is. Voor <E S en €*„ 

 mogen wij zelfs de waarden nemen, die in de invallende stralen 

 bestaan, want de waarden die op de teruggekaatste betrekking hebben, 

 zijn bij een oneindig dun plaatje oneindig klein. 



Het blijkt dus dat, wanneer de invallende beweging gegeven is, 

 in de drie vergelijkingen die de componenten van £ en 6 met elkaar 

 verbinden, alleen <Z. X -, (£ y , £"~ onbekend zijn, zoodat deze grootheden 

 kunnen worden bepaald. Intusschcn zullen wij het opstellen en het 

 oplossen dezer vergelijkingen niet noodig hebben. 



Het verdient verder nog opmerking dat bij enkelvoudige trillingen 

 de gemiddelde waarde van w over een tijdsverloop dat vele trillings- 

 tijden omvat, door 



«> = -{«, (<£ x y + « 2 (<£ y y + « 8 (<L) 2 j . . . . (3i) 



kan worden voorgesteld, waarin (&,.), (<£ y ), (@ 2 ) de ampïituden der 

 stroomcomponenten zijn. 



§ 11. Stel nu dat het plaatje door loodrecht invallende stralen 

 wordt getroffen, waarbij de electrische kracht de richting der ./-as 

 en de amplitudo a heeft. Dan bedraagt, zooals men gemakkelijk 

 vindt, het invallende arbeidsvermogen voor een element m van het 

 voorvlak per tijdseenheid 



1 



-ca'vi (32) 



a 



In het plaatje ontstaan nu electrische stroomen in de richtingen 

 der x- en der y-as, waarvan de ampïituden evenredig met a zijn, 



