( 356 ) 



zoodat, als r en s twee factoren zijn, die wij niet nader behoeven 

 aan te geven, 



(€*)=/a , (€ y ) = flffl 

 is. De warmteontwikkeling in het deel w A van hel plaatje bedraagt 

 dientengevolge volgens (31) 



1 



-(a,/ 8 + «, f/ 3 ) a 8 tu A. 



Dit gedeeld door (32) geeft ons voor den absorptiecoëfficiënt 



.4 = - («, ƒ ' + « s ƒ) A (33) 



Verbeelden wij ons nu in een punt der z-as, dat vóór het plaatje 

 op een grooten afstand r daarvan ligt, een vlakte-element co' lood- 

 recht op die as geplaatst. Wij kunnen de electrische trillingen die 

 door het plaatje worden uitgezonden, ontbinden in bewegingen met 

 verschillende frequenties en bovendien in trillingen evenwijdig aan 

 de x- en de //-as. Na dit gedaan te hebben, kunnen wij letten op 

 het arbeidsvermogen dat per tijdseenheid door o>' gaat, voor zoover 

 het behoort bij de trillingen met de eerstgenoemde richting en bij stralen 

 waarvan de frequentie tusschen nenn-j-rfn ligt. Werd het plaatje 

 vervangen door een volkomen zwart lichaam, achter een opening 

 (o in een scherm dat met het voorvlak van het plaatje samenvalt, 

 dan zou het bedrag van dat arbeidsvermogen kunnen worden voor- 

 gesteld door 



k ^^± (34) 



wat wij ook kunnen opvatten als de verhouding van het op de 

 aangegeven wijze opgevatte emissievermogen van een willekeurig 

 lichaam en zijn absorptievermogen. De hier voorkomende coëfficiënt 

 k is een universeele functie van n en de temperatuur: hij kan na 

 de e.xperimenteele onderzoekingen der laatste jaren als bekend be- 

 schouwd worden. 



De hoeveelheid arbeidsvermogen die het volume 



tu A = S 

 van het plaatje door het element tu' heen uitstraalt, voor zoover het 

 behoort bij trillingen van de genoemde richting en frequentie, wordt 

 nu volgens de wet van Kirchhoff gevonden als men (34) met (33) 

 vermenigvuldigt; zij bedraagt dus 



h S (a T f + c 2 g* ) tu' dn 



—j- t 3u ) 



er 1 



Wij zullen mi bewijzen dat bij zekere nader aan te geven electro- 



