( 358 ) 



macht van — , dan is in punten der door P gaande c-as = 0. 



r o ar 



Voor den aether in O in de onmiddellijke nabijheid der plaat is dus 



__ «,»' 8 *(' -7) 



^ 1 



4 jr 1 

 waarvan de amplitudo is 



a, « 2 S 



(38) 



4 jr c 2 r 



Daaruit volgt voor de amplitude van <£ x in de plaat 



a 1 n* S ƒ 



4 JT e 2 ?• 



en door dit aan (37) gelijk te stellen vindt men de gezochte uit- 

 komst 



4 n c t /% k «, dn 



a ^^r\/—t- (39 > 



Hierin is S liet volume van het beschouwde deel der plaat. Wij 

 kunnen nu echter dit volume in een groot aantal volume-elemen- 

 ten s verdeden en dezelfde uitstraling teweegbrengen, wanneer wij 

 in elk dergelijk deel een electromotorische kracht in de richting der 

 ,c-as niet de amplitudo 



4 jr e | /2 k a, dn 



a ^-a-\/-ir- (4Ü) 



laten werken en onderstellen dat tusschen de electromotorische krachten 

 in de verschillende elementen s alle mogelijke phaseverschillen bestaan. 

 Evenals nl. de kracht met de amplitudo (39) de uitstraling (36) ten- 

 gevolge heeft, zal de kracht met de amplitudo (40) een uitstraling 



k S a a / 2 co' dn. 

 er 2 

 ten gevolge hebben. Een dergelijke uitdrukking geldt voor elk ele- 

 ment s en wij mogen al die uitdrukkingen bij elkaar optellen omdat 

 wegens onze onderstelling de trillingen die de verschillende elementen 

 s naar het punt P zenden, daar alle mogelijke phasen hebben en 

 als geheel onafhankelijk van elkaar beschouwd kunnen worden. 

 Men komt dus weer tot de straling (36) terug. 



§ 14. De processen in het binnenste van een volume-element, 

 die de uitstraling teweegbrengen, zijn ongetwijfeld door den toestand 

 van dat element geheel bepaald, en hetzelfde moet gelden van de 

 fictieve electromotorische krachten waardoor wij die processen vervan- 

 gen. Aan deze voorwaarde wordt door de uitdrukking (40) voldaan 

 en het is nu duidelijk, dat dergelijke uitdrukkingen moeten gelden 



