( 382 ) 



liet stukje 1 x ll vertegenwoordigt weder tak \l> en blijft dit doen tot 

 in hel punt // waar de overgang in tak 3 plaats vindt. 



Daar het minimum 1\ niet samenvalt met liet punt H, waar L = G 

 wordt, moet een kleine wijziging in de p , ^-projectie der ruimte-figuur 

 worden aangebracht, welke door Smits in zijn fig. 5 gegeven was. 

 Zijne driephasenstrook — welke ik liever tweephasenstrook noemen 

 wil, omdat zij gevormd wordt door de lijnen welke vloeistof en 

 damp aangeven die naast de verbinding bestaan — neemt de gedaante 

 aan van fig. 4 in welke de bijzondere punten der driephasenlijn 

 fig. 3, waarmee deze figuur correspondeert, door dezelfde letters zijn 

 aangegeven. De strook is zoover uitgebreid, dat zij ook de beide 

 maxima T en 1\ omvat en daardoor zien laat in welke opzichten 

 zij verschilt van het geval, dat met tig. 2 correspondeert en waar- 

 voor de strooken reeds door Smits in zijne fig. 2 zijn aangegeven. 



Mocht het minimum in de vloeistof-gasvlakken zeer weinig uit- 

 gesproken zijn, dan laat zich nog een ander type der driephasenlijn 

 verwachten clat in fig. 5 wordt voorgesteld, waar in tak HD zoowel 

 minimum als maximum verdwenen zijn, zoodat de geheele lijn het 

 karakter van tak Ib heeft. 



Ftg.S 



P 



t 



In fig. 4 zou dit ten gevolge hebben dat voorbij het punt H gas 

 en vloeistoflijn naar beneden blijven loopen, hetgeen het geval kan 

 zijn als de samenstelling van L en G die met de verbinding coexis- 

 teeren zich slechts zeer weinig met de temperatuur verschuift, zoodat 

 de drukverhooging die door de verschuiving naar de zijde van B 

 zou ontstaan, overgecompenseerd wordt door de drukverlaging die 

 door de temperatuurdaling ontstaat. 



Tot dusver is geen enkel voorbeeld bestudeerd waarbij een drie- 



