o 



( 409 ) 



Daar de drie electromotorische krachten in s elk in s' stroomen 

 geven volgens de drie hoofdrichtingen, zijn er negen warmteontwik- 

 kelingen zooals (48); wij mogen deze bij elkaar optellen, omdat 

 zooals men aan (31) ziet, de totale warmtcont wikkeling de som 

 is van drie deelen, elk van een der stroomcomponenten afhan- 

 gende, terwijl de drie electromotorische krachten in s onafhankelijk 

 van elkaar zijn. De som der negen bedoelde deelen is de geheele 

 hoeveelheid warmte die s' door straling wan s ontvangt, en op 

 dezelfde wijze moet men negen grootheden zooals (44) bij elkaar 

 optellen om de warmte te vinden, die omgekeerd s' door straling 

 aan s afstaat. Kunnen wij doen zien dat steeds, voor twee wille- 

 keurige hoofdrichtingen, de uitdrukkingen (43) en (44) dezelfde waarde 

 hebben, dan is daarmee de gelijkheid der wederkeerige toestraling 

 van de elementen s en s' aangetoond. 



Laat a/, en a'/i' de amplituden der electromotorische krachten zijn, 

 die bij (43) en (44) in het spel zijn, Dan is volgens (40) en (41) 



4 jr e | / . k ((/ t dn , 4 .t e , /l k «V dn 



««=- / -«'// = - \/ -; . ■• (45) 



n V S n y s> 



Blijkens de algemeene stelling van § 7, a zijn nu de amplituden 

 (5/,') en (£'/,) in (43) en (44) evenredig met aisenaVs'. Hieruit 

 volgt met het oog op (45) 



(<ÊA') a : (VhY = V S' : a'/r ! s' 2 = «/, S : a' h < s', 

 waaruit wij onmiddellijk tot de gelijkheid van (43) en (44) besluiten. 



Uit de gelijkheid der wederkeerige toestraling van twee elementen 

 volgt nu verder dat in een afgesloten stelsel de toestand stationair is. 



Vatten wij, om dit in te zien, één element s in het oog en duiden 

 wij alle andere elementen door s' aan. De som u\ van alle warmte- 

 hoeveelheden die s van de elementen s' ontvangt, is blijkens het 

 bovenstaande gelijk aan de som n\ der warmtehoeveelheden die deze 

 laatste van s krijgen. Maar wanneer het stelsel van de omgeving is 

 afgesloten, zal elke hoeveelheid energie die s door straling verliest, 

 in een der elementen s' worden teruggevon den ; w^ is dus ook de 

 warmte die s in het geheel verliest, en de gelijkheid w x = ie t drukt 

 uit dat het element s evenveel warmte opneemt als afstaat. 



$ 17. Wij zullen eindelijk onderstellen dat een zekere ruimte in 

 het beschouwde stelsel met een isotroop homogeen volkomen door- 

 schijnend lichaam L gevuld is en den stralingstoestand onderzoeken, 

 die daarin bestaat als alle lichamen op dezelfde temperatuur worden 

 gehouden. Daartoe laten wij een beschouwing voorafgaan over de 

 Straling in het denkbeeldige geval, dat in een punt () van een dergelijk 



