( 410 ) 



lichaam, dat wij ons nu tot in hel oneindige uitgestrekt denken, een 

 electromotorische of magnetomotorische werking (§ 7) beslaat. 



Een volkomen doorschijnend lichaam is hierdoor gekenmerkt dat 

 er geen warmteontwikkeling in plaats heeft; de coëfficiënt « is dus, 

 zooals uit (30) blijkt, en men heeft 



p= -*/?, (46) 



terwijl q reëel en positief is. De vergelijking (17) geeft dus 



v = c V pqn, (47) 



waarbij wij de wortelgrootheid met liet positieve teeken nemen. 



Bestaat nu vooreerst in een volume-element S aan het punt O, 

 dat wij tot oorsprong van coördinaten kiezen, de electromotorisehe 

 kracht £",,.,. = ae'"', en geen magnetomotorische kracht, dan is 



21; 



as Ut--) 



= 7 — e . % = 0. 21* = 0, Cl — 0. 



Wij zullen de hoeveelheid energie noodig hebben, die nu van O 



uitstraalt, d. w. z. die door een gesloten oppervlak dat O omringt, 



naar buiten stroomt. Daarbij kunnen wij dat oppervlak willekeurig 



kiezen; wij nemen er een bol voor met het middelpunt in O en 



den oneindig grooten straal r. 



Wij mogen ons dan in € en .£> tot de termen met de eerste macht 

 1 

 van - beperken en vinden uit (15) en (16), als wij op (46) en (47) 



letten, en de reëele deelen nemen 



<£ x = . -— cosni t , 



4 jt r v r \ vj 



aS« 2 wy ( r\ , aSn 2 xz f r\ 



(£„ = - . — cos n\ t | , <£- = — . — cos n I t ) , 



" 4jr?V r 2 \ v) 4jrry 2 »•" V vj 



aSn z f r\ aSn y (" r 



S?x = , $ y = - — cosnlt , Si z = — - cos n [t 



éjzrpcv r \ v J Ajxrpcv r \ v 



Hieruit vindt men met behulp van (23) voor de gezochte uitstraling 

 per tijdseenheid 



Ï2^- * * • (48) 



Voert men dezelfde berekening uit voor het geval dat in de ruimte S 

 een magnetomotorische kracht met de amplitudo a werkt, dan is 

 de uitkomst 



« 2 S 2 m 4 

 12 nqv* ^ 



