( 520 ) 



Hierbij komen nu nog de formules die het verband tusschen £ en 

 ?P aangeven en die wij vinden door eerst de bewegingsvergelijkingen 

 voor de (rillende electronen op te stellen. Ter vereenvoudiging nemen 

 wij daarbij aan dat elk molekuul één enkel bewegelijk electron 

 bevat; wij zullen de lading daarvan door e, de massa door in, de 

 verplaatsing uit den even wichtsstand door (x, y, z) voorstellen. Dan 

 is, wanneer .N~ het aantal molekulen per volume-eenheid is, 



\\ — N e x, % = N e y, ty z = N e z (4) 



§ 3. Op het bewegelijke electron werken nu een aantal krachten. 

 Vooreerst ondervindt het wegens den toestand van alle andere mole- 

 kulen buiten dat waarvan het deel uitmaakt, een kracht, waarvan 

 de componenten per eenheid van lading de waarden l ) 



<£x + « %\, <£ y + « %\ n & + « % 

 hebben; daarin is « een constante, die in zekere vereenvoudigende 

 onderstellingen de waarde y 3 blijkt te hebben, en in het algemeen 

 daarvan wel niet veel zal verschillen. De componenten der eerste 

 op het electron werkende kracht zijn dus 



e(2 x + aV x ), e(€ y + «fy), e(ï, + o?,) . . . (5) 



In de tweede plaats zullen wij aannemen dat het deeltje door een 

 kracht evenredig met de verplaatsing' uit den evenwiehtsstand naar 

 dezen stand teruggetrokken wordt. Als wij met ƒ een constante aan- 

 dniden, die van den bouw van het molekuul afhangt, kannen wij 

 voor de componenten dezer „elastische" kracht schrijven 



-/x, -/y, -/z . (6) 



Was het electron alleen aan deze kracht onderworpen, dan zou 

 het trillingen kunnen uitvoeren met een frequentie n , die bepaald 

 is . door 



V = - • ■ • • (7) 



m 



Om van de absorptie rekenschap te geven heeft men \eelal aan- 

 genomen dat het electron een weerstand ondervindt, die evenredig 

 is met de snelheid, en waarvan dus de componenten, als g eennieuwe 

 constante is, kunnen worden voorgesteld door 



dx dy dz ! 



-'*' - [ >Tt' ~ 9 Jt- ••■•■• ( 8 ) 



Eindelijk komen nog de krachten in het spel, die het electron 

 van het uitwendige magnetische veld ondervindt. Wij stellen ons 

 voor dat dit constant is en de richting der c-as heeft ; de sterkte 



') Lorentz, Math. Eneycl. Bd. 5, Art. 14, §§ 35 en 36. 



