(7) 



tot een zeer groot bedrag, zooals we vroeger hebben gezien; alleen 

 in de nabijheid van kritische punten zullen de samenstellingen tot 

 elkaar naderen. 



De evenwichtsvoorwaarde, nl. (zie ook IV, p. 97 — 99 ; Verslag van 

 13 Juli 19J0) 



(Mi)»i = (f*i W i ( a ) 



d.w.z. de gelijkheid der moleculaire potentialen der samengestelde mole- 

 culen [door fij = nn 3 in beide phasen is dan van zelf dj, a ) i= ((i t )oa>t~\, 

 gaat door het tegen elkaar wegvallen der temperatuurfuncties C\ in 

 beide leden over in 



'dS' \ 



BT log Ci = (« )vast (b) 



Ö«i Jol 



Uit de in § 30 afgeleide uitdrukking voor Si', nl. 



v — b a 

 Q' = 2 Kl . BT log — -pv, 



volst : 



9a ' = /iï> ,^_ M .._5v^\ + ^, 



d« 



-", 



v — b 



daar de termen met — - tengevolge der toestandsvergelijking ver- 

 on, 



dwijnen, terwijl 



db 



dn, 



da 

 o-t en - — = 2a x is. Immers uit 

 on, 



h' °i + 2 «i«» ffl u + «,*« 3 volgt 

 da 



1-/5)+ — Ja, 2a, , 



i 



aangezien a ia = - L is. Wij verkrijgen dus: 



— - =BTloq 



d»x 'pr a /v* 



RT-b.ip + »/,«) + -, 



voor a, weer schrijvende a (zie § 30). De betrekking (/;) gaat daar- 

 door na deeling door UT over in 



^(3- "■5^(^~J+** 



i22' 



1-i? l+(«-l)/ï' 



1 -f («-1)0 



1-0' J 



p-\- a / b * BT\v* v'* 



wanneer de vaste phase door geaccentueerde grootheden wordt aan- 

 geduid. Wij verkrijgen dus ten slotte: 



' RT\_ \v v') \v" v' 2 JJ 



log 



, . (29) 



p + «/ >; -2l + (n-l[1 1—0 



geheel overeenkomstig (19) in V, p. 406. Alleen is 1 -(- f? vervangen 

 door 1 -f- (/i — 1)0. Daar meest dicht bij 1, 0' daarentegen meest 



