( 9) 



Ab 

 Hierbij op r 



Ab 



, zoo wordt de som (zie ook p. 408 I.c. 1 



-Ab 



b, . >ib„ 



en gaat (29'') over in 



( p + ml i 



L P 



a/ 6l s n»cTH-(«-i)_ 



RTb, .nb 



Ab p(—Ab)-q 



RT 



Nu is wederom evenals vroeger [zie II, p. 965, formule (10) ; 

 Verslag van 6 Mei 1909]: 



Pi 



-A& 



-A6 6, . «&„ 



wanneer nl. de coëxistentiekromme vast-v loei baar terugloopend is (bij 



Ai negatief), zoodat een coëxistentiedruk p bij T=0 mogelijk 



wordt. Het tweede lid der voorgaande vergelijking wordt daardoor 



—Ab 



(P — Po), en wij verkrijgen: 



RT 



P—Po = 



RT 

 —Ab 



loq 



( 



ƒ> + 



(>AÏ 



P + %r 



1 



n"c 



)- 



+ (n-l))logT 



, • (30) 



( a Y Z' « V 



geheel analoog met (20), maar p+ vervangen door p-\- I, 



2 2 door «", en y -f- 1 door y -)- (m — 1). 

 Stellende wederom : 



log 



P + 



W 



1 



= C, 



_ ƒ' + %!* n n c_ 

 waarin op eenigen afstand van een kritisch punt C bij benadering 

 als konstant 'd. w. z. onafhankelijk van p) kan worden beschouwd 

 (p. 408 I.c), zoo gaat (30) over in 



RT 



P—Po 



—Ab 



[ 



C — (■/ + {n-l))log T 



(31) 



analoog met (21) op p. 409 I.c. Evenals vroeger kan hieruit, door 

 p = te stellen, T gevonden worden, d. w. z. de temperatuur van 

 het tripelpunt. (Zie ook p. 411 I.c). 



33. Herhalen wij nu ook nog de berekening op p. 412, nl. die 

 van T "jr c , welke verhouding van groot belang is voor de theorie 

 van den vasten toestand. Stellen wij nl. in (29°) : 



(3=1, 0' = O, p — O, »=n&„ v' = b v 



