( lö ) 



Stellen wij de temperatuurfunctie {c'T')- 1 door a' voor 1 ), dan 

 wordt dus : 



nAS 



1— fi=a' 



-Ol 



vinden wij derhalve : 



e 



r— ft 



(»— J)n-I 



Voor b=b x -\-pAb — of daar Ab=—b l ^-nb i is, 5 =nb 2 —(l—p)Ab - 



b = nb, — n'A6 



f 



«Aft 

 'Ü^ft 



(ö — ?>)"—! 



A6 AZ> 



Daar nu bij liet kritisch punt ongeveer = — , en dus betrek- 



v — b b 



«Aft 



keiijk gering zal zijn, zoo kunnen wij als verdere benadering e v ~ b 

 onafhankelijk van v stellen, en eenvoudig schrijven : 



Aö 



b = nb., — a 



( fl ._6) B -l' 



nAft 



wanneer a'e "~ b door « wordt voorgesteld. De schijnbare tegenstrijdig- 

 heid in de dimensies van de breuk «Aè : (v — b)' l ~ ' tegenover die 

 van nb., wordt opgeheven, als wij bedenken dat c' = c : R"~ } is, en 

 dus ft' en a nog den factor Z2" _1 bevatten. 



Daar bij v = cc in elk geval b = nb., is, zoo kunnen wij voor 

 n6 2 ook schrijven b g , en wordt dus in de nabijheid der kritische 

 temperatuur benaderd : 



b = bg 



\-<f 



b \«— r 



Vg \ 



v — b 



(33) 



aLb 



waarin dus w = is. 



b " 



Uit (33) volgt nu gemakkelijk bij T c de benaderde uitdrukking 

 , db f b Q \" 



i =*= , "- i) H^J (33 " ) 



d(v— b) 

 wanneer als eerste benadering - - = 1 — b' = 1 wordt gesteld. 



dv 



(b' c is ongeveer = 0,07). 



Eindelijk vinden wij, eveneens bij T c : 



!) Stellen wij q Q niet = 0, dan komt bij c'T nog de factor e 



<7o 

 RT 



