( 89 ) 



e = — I2s* (10) 



en voor zijne electro magnetische hoeveelheid van beweging, die de 



richting der positieve c-as heeft, 



1 e 



— I2s' = — (11) 



2c c 



Nemen wij nu aan dat, wat er ook gebeure, er in elk geval niets 

 van het licht buiten het lichaam overblijft, dan moet het totale 

 arbeidsvermogen van dit laatste met het bedrag (10) en de hoeveel- 

 heid van beweging met liet bedrag (11) toenemen. 



Mochten wij nu aannemen dat m bij de bestraling onveranderd 

 blijft, dan zouden wij uit de hoeveelheid van beweging zooals zij 

 ten slotte is geworden, de nieuwe waarde der translatiesnelheid 

 kunnen berekenen; daarmede zou de kinetische energie bekend worden 

 en, daar de totale energie gegeven is, ook worden gevonden hoe de 

 inwendige energie door de bestraling is veranderd. Maar het zal juist 

 blijken dat m niet hetzelfde blijft. 



Beschouwen wij e als oneindig klein, zoodat ook alle teweeg- 

 gebrachte veranderingen oneindig klein zijn, dan vinden wij door de 

 veranderingen van (6) en (8) gelijk aan de uitdrukkingen (11) en 

 (10) te stellen 



v me 



ém -\ y __ — óv =— . . . (12) 



ir" 

 1 



mv 

 6m + - — — óv + óe = e • (13) 



|/' 



Hieruit kunnen óm en óe worden bepaald omdat wij langs anderen 

 weg, en wel met behulp van het relativiteitsbeginsel, óv kunnen 

 leeren kennen. 



§ 3. Beschrijven wij n.1. de verschijnselen niet meer in het stelsel 

 x, y, z, t, maar in x' , y' , z' , t' en nemen wij daarbij aan dat 



b v 



a c 



dus, met het oog op (3), 



c v 

 a = , , ft = -7 (11) 



is ; dan heeft, zooals uit (4) volgt, voor den waarnemer B het lichaam 

 M, voor de bestraling, geene translatiesnelheid. De snelheid na de 

 bestraling is derhalve oneindig klein en de hoeveelheid van beweging 



