(92) 



I / c — v I /c-\-v 



K c4-w K c — » 



Dit geval verdient de aandacht omdat de gedachte voor de hand 

 ligt, door bestraling van weerskanten, zoo dat de daardoor uitge- 

 oefende drukkingen elkaar opheffen, te bewerken dat de bewegings- 

 toestand van het lichaam onveranderd blijft en alleen de inwendige 

 energie vergroot wordt. Het blijkt intusschen dat, zoo er reeds vóór 

 de bestraling eene translatiesnelheid v is, de grootheden e! en e 2 

 niet zoo kunnen gekozen worden, dat zoowel die translatiesnellieid 

 als de hoeveelheid van beweging onveranderd blijft, eene omstandig- 

 heid die natuurlijk juist met de beschouwde verandering' der massa 

 samenhangt. 



Kiest men e 2 = e p dan bl'jft de hoeveelheid van beweging 

 dezelfde, maar verandert de snelheid met 



2 d v Vtf-v 1 



de = 



terwijl 



2e > 



om — 



eVc i —v' 

 wordt. Daat en tegen blijft de snelheid onveranderd als 



c — v 



e 2 = e, . - 



c-\-v 

 is. In dit geval verandert de hoeveelheid van beweging met 



2 e, v 



dG = 



c(c-\-v) 



en de massa met 



C 2 V C-fü 



Wij merken nog op dat in alle gevallen waarin de translatiesnel- 

 heid onveranderd blijft, volgens (6) en (8) 



d G — V dm 



\A 



en 



óE - c 2 f- — 1\ dm + ds 



\-t ) 



is, zoodat dan de in (1) uitgedrukte stelling van Einstein tot de 

 volgende eenvoudige betrekking tusschen de gelijktijdige veranderingen 

 van de hoeveelheid van beweging en de totale energie leidt: 



