( 236 ) 



pseudo-kom ponenten met elkaar in innerlijk evenwicht zijn, zoodat 

 dit. punt, in de teekening door L aangegeven, het vloeistofpunt van 

 het stabiele unaire pseudoternaire smeltevenwicht is, terwijl het 

 snijpunt van de lijnen die van *S', en ,S 3 uitgaan, de in innerlijk 

 evenwicht verkeerende monokline zwavel aangeeft, die bij de unaire 

 smelttemperatuur met de vloeistof L koëxisteert. Dit punt is aan- 

 geduid met S. 



Op dezelfde wijze vinden wij dat L' en S' de vloeistof en vaste 

 phase aangeven die in het metastabiele unaire smeltpunt van de 

 rhombische zwavel met elkaar in evenwicht zijn. 



Evenals nu van L de lijn uitgaat voor de innerlijke evenwichten 

 die bij hoogere temperaturen in de vloeibare phase bestaan, zoo 

 vangt bij S de lijn aan voor de innerlijke evenwichten in de vaste 

 monokline zwavel, en deze lijn loopt bij temperatuurdaling naar 

 kleinere gehalten aan ,S„. Hetzelfde geldt t.o.v. de lijn voor de 

 metastabiele innerlijke even wichten in de vaste rhombische zwavel 

 die bij S' aanvangt. 



Wanneer nu zoo als hier geteekend is een ontmoeting van deze 

 lijnen en het overgangsvlak plaats heeft, wil dit zeggen, dat in het 

 unaire pseudo-ternaire stelsel een overgangspunt optreedt. De mono- 

 kline mengkristalphase Sj zet zich bij warmte-ontwikkeling om in 

 de rhombische mengkristalphase S 3 , en wanneer deze omzetting is 

 voltooid daalt de temperatuur bij verdere warmte-onttrekking, en de 

 rhombische zwavel beweegt zich bij innerlijk evenwicht langs de 

 lijn S 2 S, welke het verlengde is van S'S 2 . 



Dat het verloop van deze lijnen voor de in innerlijk evenwicht 

 verkeerende vaste stof in overeenstemming is met de waarneming 

 is gemakkelijk in. te zien. 



Het feit dat bv. de rhombische zwavel bij een hoogere temperatuur 

 smelt naarmate zij van een lagere temperatuur snel wordt opge- 

 warmd laat zich bij deze voorstelling even goed verklaren als bij 

 die door Fig. L aangegeven, want naarmate wij van een lager punt 

 op de lijn S, S 3 uitgaan zullen wij bij snel opwarmen of het smelt- 

 vlak S'L'/S 4 / 4 of het smeltvlak S'L' S 1 l 1 bij een hoogere temperatuur 

 bereiken. 



Ten slotte zij er hier nog op gewezen, dat, wanneer wij aannemen 

 dat S/t en Sm steeds in innerlijk evenwicht verkeeren en Sp zich 

 als ware komponent gedraagt, zich voor dit geval nog meer uit de 

 teekening laat afleiden dan tot hier werd besproken. 



De vloeistoflijn van het smeltvlak, dat van / 2 *S 2 uitgaat, zal dan het 

 ontmenggebied bij </ 3 ontmoeten, en er zal een tweede vloeistof 

 A, optreden. Met de twee vloeistoflagen zal de vaste stof / s koexis- 



