( 256 ) 



6. Ik wil nog kort aangeven wat men verkrijgt indien men de 

 verkregen formules toepast op het geval dat men te doen heeft met 

 een gas (of vloeistof) waarvan de molekulen aan de onderstellingen 

 van van der Waals voldoen. 



Stel wij hebben n volkomen veerkrachtige starre bolvormige 

 (middellijn öj molekulen in een vat van het volume 1". 



Wij verdeelen dit in k gelijke elementen V, en onderstellen 

 dat die n x molekulen bevatten. Het volume der configuratie uitge- 

 breidheid waar zich dergelijke systemen bevinden, heb ik in mijn 

 dissertatie door 



n v ' nj..nk! \ \V, 



voorgesteld ( o> j — ) = co (n z ) is een functie van de dichtheid en van 



de middellijn der moleculen ). Voor de potentieele energie heb ik 

 daar de uitdrukking 



o •* 



n - n/ 

 S — 



2 , Vy. 



gebezigd. 



Tusschen de grootheden n x beslaat hier een betrekking n.m. 



h 

 2 n x = n, 



i 



De functie •/ van (1) heeft dus den vorm 



n x n, ' n, «(ut (tl,) V y ) ' 



waarbij dus de getallen n x als grootheden -I, gekozen zijn. 



De conditie voor het maximale systeem wordt nu 



il, <rA 7 ii, d loq a>(u z ) 

 - log — -f — - — -f log w(n,) -|- e z - -^ = - t x . 



Vy Ml Vy dliy 



De grootheden n,_ zijn normale coördinaten, de waarde van p, wordt 



1 'J d log co(n z ) n,. d 2 log to(n z ) itN 1 NI 



P ' ~ n, u ' Vy ~dü7~ V, du,- ' + RV V ~ RÏ' 7„ im ' ' 



'Sn 

 Nu is e,, — — RT, de laatste term die weer klein is ten opzichte 



van de andere, kan verwaarloosd worden ; we vinden dus 

 1 d f , d log ui (üy) 2u/N 



Vy. = -11,-11/ 



n x ar\ x \ dn, '2RT 



Hetgeen als men bedenkt dat de druk .t van een gas (vergelijk 

 mijn proefschrift p. 125) voldoet aan de betrekking 



