( 356 ) 



Voor de overgedragen hoeveelheid energie vinden wij dus 



<5x=(W+T xx )». 



Wil men hierin de grootheid p xx invoeren, die gelijk is aan 



Pa f= t„ + - (Wy+ TF 2 m a 2 + W tV » s ) 

 c 



dan vindt men gemakkelijk : 



e x = ( w+ P „) ü-(w t t+ w lW - w t w t ) ~ 



Door vergelijking (3) in aanmerking te nemen, en ■ - = /3 2 te 



C" 



stellen, vindt men : 



gzO.+F) = {W+p„y 9 (4) 



Het is van belang op te merken, dat men deze vergelijking, die 

 hier is afgeleid zonder van de relativiteitstheorie gebruik te maken, 

 ook kan vinden uit de vergelijkingen (102) van Laüe l ) 



(1 +F) €'« + » (*>•«+ W") 





1-0° 



c 



)V= 



1 — F 



p'* x +FW+2^& x 



c 2 



Pxx — - ~ 



1 — F 



Denkt men zich namelijk, dat de staaf zich ten opzichte van het 

 geaccentueerde stelsel in rust bevindt, dan is S'z = 0. Elimineert 

 men nu p' xx en W', dan vindt men vergelijking (4) terug. 



Op dezelfde wijze kan men het geval nagaan, dat een staaf met 

 haar lengterichting in de Inrichting is gelegen, terwijl de uiteinden 

 worden vastgehouden en in het midden een kracht in de A'-riehting 

 aangrijpt. Denkt men dit geheele stelsel nu in de X-richting te 

 bewegen niet een snelheid », dan leveren de beide afleidingswijzen 

 eenstemmig : 



Wij zien dus, dat het mogelijk is verschillende conclusies, die 

 gewoonlijk uit de relaliviteits-theorie worden afgeleid, onafhankelijk 

 daarvan af te leiden uit de wet van de constante zwaartepunts- 

 beweging. In principe zijn beide afleidingswijzen gelijkwaardig. 

 Beide worden verkregen door aan wetten, die op bepaalde waar- 



l ) M. Laüe. Das Relaüvitatsprinzip p. 87. 



