( 562 ) 



links Ie zijn van hel punl 2. Hierna begon de druk weer tnerkbaar 

 te stijgen en vonden we steeds gewone eindcondensatie; we eindigden 

 steeds met phase 2, we waren dus rechts van hel vloeistof-damp- 

 plooipunt. De hoeveelheid van phase 1 die overbleef wanneer juist 

 3 verdwenen was, bij de tempertauur van + 30° een vrij aanzien- 

 lijke hoeveelheid, nam bij stijgende T snel af, zoodat bij 7' = 39° die 

 hoeveelheid zeer gering was, een drukverhooging van 0,10 KG. 

 p. cM 2 was voldoende om ze te doen verdwijnen. Bij een iets hooger 

 T verdwenen 1 en 3 gelijktijdig, we wisten dus dat bij stijgende T 

 het punt 2 zich naar links beweegt en bij 39°.1 het punt x = 0,015 5 

 passeert. 



Bij hooger T was de gasphase eerder verdwenen dan de dikke 

 vloeistof, we waren dan rechts van 2, bij stijgenden druk nam nu 

 die hoeveelheid sterk af en verdween ten slotte, we waren dus links 

 van "l vloeistol'-vloeislofplooipunl van die T. 



Bij 7 7 =39°.9 vonden we, in coëxistentie met phase 3, plooipunts- 

 verschijnselen tusschen damp- en dunne vloeistofphase. Deze tempe- 

 ratuur gaf ons dus het bovenste kritische eindpunt. Bij verder oppersen 

 verdween weer de phase 3 en was alles homogeen. 



Bij temperaturen boven die van dit eindpunt vonden we de retro- 

 grade condensatie van de phase 3, hetgeen steeds het geval moet 

 zijn zoo lang we links blijven van het plooipunt. 



We gingen hierna over tot mengsels met kleiner x door koolzuur 

 toe te voegen. 



Bij mengsel II, x = 0,0081 bevonden we ons nu geheel links van 

 het punt 2 bij alle temperaturen beneden die van het bovenste kriti- 

 sche eindpunt. We vonden verder geheel het zelfde verschijnsel als 

 we in dat geval bij ons vorig mengsel waarnamen. Bij de tempera- 

 turen van 'l bovenste kritische eindpunt of juist iets lager temperatuur 

 kwamen we toevalligerwijze juist nog in hel punt 2 terecht, dat 

 daar dus bijna samenviel met 1. We mogen dus gerust aannemen 

 dal dil mengsel aangeeft de samenstelling van het bovenste kritische 

 eindpunt, de x van 'l buigpunt mei horizontale raaklijn, waaruit 

 zich bij dalende temperatuur de lus 1.2 zal moeten vormen. Uit 

 deze waarneming en uil die bij 39.1 bij het vorig mengsel kunnen 

 we dus nagaan de verplaatsing van het punl 2 met de temperatuur 



f da; \ 

 en we vinden dan bij benadering voor het bedrag : 



XA T J t 



o,ol5 — 0,008 o,0()7 



— ! = — — - = 0,01. 



39,8—39,1 o,7 



Ook hel mengsel III is nog onderzocht in een buis zonder ver- 

 verwijding en dil verklaart wel de slechte overeenkomst der door 



