( 450 ) 



door d' ■ 



8 / d' , 1 \ „ . \ 



m 



3 \3(d— tl') 



-log 1 = d' — d 



') J 3— dj 



8 / d 1 



— m\ - —log- — - — ; = c? — d' 



3 V3(d— d') J 3 -f" 



> ! 



en door optelling: 



d+d' 1 1 6— (d+d') 



3(d-d') * 'd—d' 3— d' (3-d)(3— d') 

 Met inachtneming der betrekking (1") wordt dit: 

 'd 3—d"\ 3 d—d' 



log j, x—t ) = T (6-(d + d')) .... (2) 



\d 6 — dj b m 



Zooals wij in het volgende zullen zien, vinden wij bij nict-honstante 

 h de beide vergelijkingen (1) en (2) in nagenoeg denzelfden vorm 

 terug; alleen zijn dan enkele getallen waarden een weinig anders. 



Deeling van (1) en (2) doet m verdwijnen, en geeft de volgende 

 betrekking lussclien de beide coëxisleerende dichtheden : 



d d' 



l °9^-, — l °9l 



3— d s S—d' _ 6 

 d d' ~ dfd' ' * ' ' 



3—d 3-d' 



waardoor wij in staat zijn door benadering bij elke willekeurig 



aangenomen waarde van d de bijbehoorende waarde van de damp- 



d tl' 



dichtheid d te berekenen. Stelt men nl. — = A en - -==A', 



d—d 3-d' 



dan is de berekening uit de volmaakt symmetrische vergelijking 



log A — log A' 6 



— — = 1 (3«) 



A—A' d+d' v ; 



al heel eenvoudig, en het is zelfs niet noodig voor de oplossing van 

 dit probleem goniometrische of andere hulponbekenden in te voeren, 

 zooals Planck e. a. dit hebben gedaan. 



Wanneer de dichtheid der dampphase d' tegenover die der vloeistof- 

 phase d kan verwaarloosd worden, hetgeen het geval is bij waarden 

 van m <[ 0,4, dan volgt uit (1°) onmiddellijk : 



(d' = 0) m = ^-d(3-d), i ) (4) 



!) Hieruit volgt omgekeerd d = — f 1 -\- / 1 ml, hetgeen voor zeer 



geringe waarden van m overgaat in d = 3 — m. 



