( 539 ) 



alle langs dynamïschën weg zijn bepaald. Een overzicht is mogelijk 

 door het volgende tabelletje. 



TABEL III. 



Statisch 22.5° (750 mM.) (Nadejdin) 



21.2° (zie boven) 25°— 26° (Hasenbach) 

 Dynamisch 26° (Gay-Lussac) 



21.6° (Thokpe) 26° (Geuther) 



21.7° (Ramsay) 26° (Brcni en Berti) 



22° (Peligot) 28° (Dulong) 



De evenwichten tnsschen de vaste stof en de gasphase stellen zich 

 veel langzamer in dan die tnsschen vloeistof en gas. Om het snijpunt 

 van de vast-gaslijn met de dampspanningslijn in fig. 3 te kunnen 

 aangeven hebben we van het evenwicht vast-gas uitgaande door 

 langzame opwarming het smeltpunt onder den verzadigden dampdruk 

 bepaald. Het optreden van de eerste geringe hoeveelheid vloeistof had 

 plaats bij — 10.8°. Daar de smelting zeer langzaam verloopt hebben 

 we de massa langen tijd tnsschen — 11° en — 10° gehouden ; einde- 

 lijk konden we waarnemen, dat ook de laatste hoeveelheid vaste 

 stof bij — 10.8° verdween. Bij de smelting trad dus geen waarneem- 

 baar smelttrajeet op. Eene vergelijking tusschen het door ons gevon- 

 den smeltpunt onder den verzadigden dampdruk met de smeltpunten, 

 welke in de literatuur worden opgegeven, volgt hieronder. 



TABEL IV. 



9° (Péligot) - 10.95° (Brüni en Berti) 



9.6° (Guye en Dhoüginine) -11.5° tot -12° (Muller) 



— 10.14° (Ramsay) -13.5° (Frietsche) 



-10.8° (zie boven) 



Uit bovenstaand overzicht blijkt onze waarde voor het smeltpunt 

 met die van Brüni en Berti overeen te komen en lager te liggen 

 dan de beide eveneens in den lateren tijd gevonden smeltpunten door 

 Ramsay en Guye. Terwijl men in liet algemeen stellig aan de smelt- 

 punten des te meer waarde moet toekennen naarmate ze hooger zijn 

 gelegen, voor zoover althans vorming van mengkristallen is uitge- 

 sloten, lijkt ons toch de door ons gevonden waarde niet minder 

 waarschijnlijk dan de beide laatstgenoemde om de volgende redenen. 



