112 



f 



II. Dat de electrische aantrekking de centripetale kracht voor de 



cirkelbeweging oplevert, geeft ons de betrekking: 



e 2 

 mr cp 2 = 



r n — 1 



de eisch van Bohr voor de stationaire cirkelbanen geeft 



th 



(4) 



mr <p = 



2jr 



waar t een geheel getal is. 



Voor den r den cirkel is de energie dus 



(n-2) 



2(n— 2) 

 E T — T _ *~« 



4ji'my-« _2(n — 2), 



A — tl . 



h 2 J n — i 



voor n ]> 2. 



We onderstellen, dat ook voor #„ de uitgestraalde frequenties te 

 berekenen zijn uit : 



E,— E T 

 Va > T = — 7 



Voor n = 4 heeft men een singulier geval, dan gaat vergelijking 

 (-4) over in : 



e 1 



r 4 cp 2 



m 



dus: 



mr' (f m e [/m . 



Het moment van hoeveelheid van beweging kan dus slechts één 

 volkomen bepaalde waarde hebben: e\/m, de aantrekkingsconstante 

 hangt dus, als de kwantenvoorwaarde (noodzakelijkerwijze met één 

 waarde van t) blijft bestaan, met h samen. Voor n > 4 krijgen we : 



