398 



Stellen wij ter bekorting 



<p(py=,,. ......... (19) 



dan is dus 



l c « = - ó c «p + ''—{p + V~g . S) • . . . . (20) 



Men moet hierbij niet uit het oog verliezen dat, in verband met 



P 

 de zeer kleine afwijkingen die — ;r=z van de waarde ^ kan vertoonen, 



^ -9 

 de grootheid p zeer goed aanmerkelijke waarden kan aannemen. 



Ook moet er op gewezen worden dat, al is de vloeistof onsamen- 

 drukbaar in dien zin dat de dichtheid door verhooging van druk 

 niet merkbaar kan veranderen, toch de dichtheid q van de snelheid 

 en de gravitatiepotentialen g a b afhangt. Deze afhankelijkheid wordt 

 bepaald door (17), waarvoor men ook kan schrijven 



c Q V 2 (ab) g a b v a n = ^ — 9 • f* (21) 



eo waarin voor een gegeven vloeistof p een bepaalde grootte heeft. 

 Heeft men, bij het gebruik van rechthoekige coördinaten, met de 

 waarden 



#u = 9,2 = 9zz = — 1 i 044 = c ' » 9ah = voor a=\=b . (22) 

 te doen, dan wordt 



(23) 



Vtf — v 1 



In de hierdoor aangewezen toeneming der dichtheid bij vergrooting 

 der snelheid herkent men den invloed van de contractie in de 

 bewegingsrichting. 



Wij sponden uit de grondvergelijkingen der theorie kunnen aflei- 

 den, dat bij' de in § 1 genoemde onderstellingen de te beschouwen 

 vlöeistofmassa's alleen door deze contractie van den bolvorm afwijken. 

 Ter bekorting zullen wij dit echter zonder bewijs aannemen. Wij 

 stellen ons dus voor dat elke massa een afgeplatte omwentelings- 

 ellipsoïde is. Den straal van den aequator R noemende, hebben wij 

 voor de halve as loodrecht daarop, die de richting der snelheid v 



heeft, K\/ 1 -. Wij merken hierbij op dat voor een bepaald 



lichaam, R niet constant is. De grootte ervan verandert onder den 

 invloed der gravitatiewerkingen en zal later bepaald worden uit de 



overweging dat voor elk lichaam de door I qcIt bepaalde hoeveel- 

 heid vloeistof een gegeven onveranderlijke grootte heeft. 



