858 



Vo 

 pv = Rl — I Q\f {q) dg 



4\P n 



4 o 



= I (Po' — Qa*) — | Q ((r'o 4 - <.'a*) 



Hierin is /(q) volgens (10) — vermenigvuldigd met 2, zie boven 

 = 2f (r — r ) = 2f (q — q ):. Verder is 



Qo 



J Q 3 (o - ff.) dQ = [^ 



Qa 



wanneer Q a -. q = x wordt gesteld. Hierin is alzoo q de normale 

 lineaire afmeting van het molecuul vóór de botsing, terwijl q„ de 

 kleinste afmeting voorstelt op het hoogtepunt der botsing. Wij vinden 

 dus ten slotte: 



pv = RT+n (b g ) X iV *(V - 5* 4 + ^) ■ 



Volgens (11) is nu 



RT 

 * ( r o — re)* = 6 (Q - Q„Y = £<V (1 -- x)" — 



N 



zoodat wij verkrijgen 

 pv = Rl 



n 1 --5.v A + 4w l 



1 + Vr(M. 



i\T ■ v/0 10(1— tf) 

 -RT 



1 + — ° X i (1 4 2* + 3*' + 4*') 



w 1U 



daar iV : n blijkbaar = v is. Stelt men nu 



{b g ) T = (b g ) X tV (1 + 2* + 3.r 2 + 4.r 3 ) , 



zoo wordt als vroeger (bij oneindig groot volume, en de aantrekking 

 niet mede gerekend) : 



P, = Rt(i+W 



Nu kan men voor % = {j a :Q schrijven 1 — «|/ 7', daar volgens (11) 



RT 



(1 — ,r)- = = a*T is. waarin dus « een coëfficiënt, afhan- 



2Ve ?0 3 



gende van de grootte der quasi-elastistiscbe atoomkrachtsconstante e 



R : N 

 in (10), nl. f — ir 2 : r ', zoodat « a = — is. Daardoor vindt men 



Qo , 

 v — e 2 

 r 3 



ten slotte voor (J),,)t : 



(^)r= (Mo X [i - 2» 1/?' + y, (« t/T)» - y 5 (« |/yy] , . (12) 



