1912 Sitzung vom 27. Februar. Dr. W. Schmidt. 117 



Um dies zu zeigen, wurde in Fig. 3 eine Gerade von demselben 

 a' wie die Schar b in Fig. 1 durcli eine Bewegung von anderem dvjdx 

 deformiert, wir erhalten dadurch einen anderen Typus. 



Wir können nun noch die 3. Größe der Differentialgleichung 

 variieren, x . a' = 90°, die Geradenschar sei // der Gleitfiäche, tg x'= oo, 

 wir erhalten wieder keinen Mittelschenkel, denn erst bei t oo erfolgt 

 die Ausbildung eines Scheitels; wieder das Bild einer Scherüber- 

 schiebung, aber in der Bewegungsform grundverschieden von dem 

 früheren Fall. Dort Bewegung an einer einzigen Fläche, hier Diffe- 

 rentialbewegung an unendlich vielen. 



a' nehme nun ab. Es ist nun zu bemerken, daß ein 

 eigentlicher Scheitel erst auftritt, wenn t . dv/dx den Wert von 

 tg n. erreicht hat, es wird sich daher ein Mittelschenkel erst nach 

 Verlauf einer gewissen Zeit ausbilden. Je kleiner ?.', desto eher findet 

 dies statt. Bei gleichbleibender Zeit ist aber auch die Mächtigkeit des 

 Mittelschenkels von a' abhängig. Betrachten wir es zum Beispiel für 

 die Zeit 1. Wir schneiden die Linie dvjdx durch die Gerade y = tg a', 

 der Schnittpunkt gibt mir das x des Scheitels. Wir sehen, wie für ab- 

 nehmendes a' der Scheitel hinausrückt, für % liegt er dort, wo 

 die dv/dx die X schneidet (Flexur). Man sieht auch, daß für pos. a.' 

 der Begriff Scheitel keinen Sinn mehr hat. 



Die verschiedene Form, zu der dieselbe Bewegung Gerade von 

 verschiedenem a' umformt, läßt sich aus Fig. 1 ersehen, wo die De- 

 formation für die Scharen a und b konstruiert ist. 



Wir haben nun alle Variationen der maßgebenden Größen vor- 

 genommen und wollen nun zusammenfassen. Unsere Frage war die 

 zunächst, welche Bewegungen treten in einer Gesteinsmasse auf, wenn 

 sie durch Scherkräfte gestört wird. Wir sahen, daß in einem Fall, 

 dem der Flexur, eine solche Bewegung klar gezeichnet ist. Es soll 

 nicht gesagt sein, daß das die einzige Bewegungsmöglichkeit ist, aber 

 wir haben dann unsere Besprechung auf diesen Fall beschränkt. Es 

 wurden dann die Gesetze dieser Bewegungsform abgeleitet. 



Nun dachten wir auf unser Profil vor der Bewegung eine Ge- 

 radenschar aufgezeichnet, die einen beliebigen Winkel mit der Gleit- 

 ebene einschließt, lassen nun dieselbe Bewegungsform eintreten. Von 

 der unendlichen Mannigfaltigkeit von Formen, die wir durch Variation 

 der Bedingungen erhalten, interessiert uns besonders eine Reihe, näm- 

 lich die, deren a negativ ist. Diese bilden nämlich liegende Falten, 

 die die größte Ähnlichkeit mit denen zeigen, die den Gebirgsbau be- 

 herrschen. Für diese Faltenformen besprachen wir einzelne Merkmale, 

 insbesondere das des Mittelschenkels. 



Liniensysteme im Gestein sind nun auch die Schichten. Es liegt 

 daher der Gedanke sehr nahe, den Schluß umzukehren und zu sagen, die 

 liegenden Falten der Gebirge sind solche, wie wir sie hier besprochen 

 haben; doch wäre dies wohl zu weitgehend, das dürfen wir aber be- 

 haupten, daß es möglich, ja wahrscheinlich ist, daß es solche Falten 

 gibt, die den Gesetzen der Flexur gehorchen. Es läßt sich doch nicht 

 gut annehmen, daß Bewegungen, die sich an flachliegenden Seher- 

 flachen abspielten, qualitativ durchaus andere seien, wie die an verti- 

 kalstehenden. Da wir nun die Bewegungsgesetze der Flexur qualitativ 



