[3] Die Helligkeit des klaren Himmels. 130—131. 83 



Dichte 0,623 von derjenigen der Luft ist. Wenn er daher für sich eine 

 Atmosphäre wie die Luft bildete, eine sogenannte Daltonsche Atmosphäre, 

 in welcher die Spannung stets um das Gewicht der durchstiegenen Dampf- 

 säule abnähme, so wäre die Höhe der Dampfsäule von der gleichförmigen 

 Dichte, wie die am Ausgangspunkt A, welche der Dampfsäule von ab- 

 nehmender Dichte das Gleichgewicht hielte, 



h" = 7991 : 0,623 m = 12830 m , 



und es würde die Formel gelten 



A' X X 



-in — e ~ ¥' = e~ 12830 , 



wobei öS die Dichtigkeit des Dampfes am Anfangspunkt A und 6' diejenige 

 in der Höhe x über A wäre. 



Der Wasserdampf bildet aber in der Luft nicht eine Daltonsche 

 Atmosphäre, 1 ) sondern seine Dichte nimmt mit der Höhe rascher ab, als es 

 in einer solchen stattfände. Man erhält nach Hann aus den Beobachtungen 

 vielmehr 



X' X X X 



t-7 = e ~~ 2830 = e ~ h' = 10 _ 6516 ■ (63) 



Die wirkliche Dampfsäule ist also so schwer wie eine Dampfsäule 

 von der gleichförmigen Dichte, wie die wirkliche Dampfdichte am Ausgangs- 

 punkte, und der Höhe h' = 2830 m, also 12830 : 2830 = 4,53 oder etwa 

 4£ mal so leicht als die Daltonsche Dampfsäule. — Es folgt aus der 

 Formel (62), dafs die Luftdichte auf l , und rs derjenigen vom Ausgangs- 

 punkte A sinkt, wenn man von diesem auf die Höhe von (x =) 5540 und 

 18400 m steigt; dagegen folgt aus (63), dafs die Dampfdichte auf h und -^ 

 ihrer Anfangsdichte sinkt, wenn man um 1962 und 6516 m steigt, 



Diese Abweichung der Dampfatmo Sphäre von der Daltonschen kann 

 auch so ausgedrückt werden, dafs in einer lotrechten Dampfsäule der Unter- 

 schied der Gewichte der über zwei verschiedenen »Stellen stehenden Säulen 

 nicht gleich dem Gewichte der zwischen diesen Stellen eingeschlossenen 



') Hann, Die Abnahme des Wasserdampfgehaltes der Atmosphäre mit zunehmender 

 Höhe. (Ztsch. d. östr. Gesellsch. der Meteorologie, Bd. 9, 1874, S. 193.) 



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