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Die Helligkeit des klaren Himmels. 133 — -135. 



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135. Einflufs der Strahlenbrechung und Fortsetzung zu 



]Sr. 134. Zur Bestimmung der geneigten Längen b' ist ein neuer Umstand, 

 die Refraktion der Lichtstrahlen, in Betracht zu ziehen. Der Lichtstrahl 

 beschreibt innerhalb der Atmosphäre wegen deren zunehmender Dichte eine Fig. 75. 

 krumme, nahezu kreisförmige Linie CA, und die 

 wahre Zentdistanz ist um den Refraktionswinkel g 

 gröfser als die scheinbare C, also = £ + q. Die 

 Weglänge b' = AC innerhalb der Atmosphäre ist 

 dann nahezu so grofs, wie wenn sich der Licht- 

 strahl geradlinig mit der mittleren Zenitdistanz 

 : + ic durch die Dunstatmosphäre bewegte. Man 

 darf nämlich bei der Kleinheil von g den Bogen 

 durch die zugehörige Sehne ersetzen, und dieser 



kommt die Zenitdistanz £ + jQ zu. Die zu der scheinbaren Zenitdistanz £ 

 gehörigen Werte g der Refraktion wurden aus den von Bessel aufgestellten 

 Tabellen entnommen, aus welchen einige Zahlen für mittlere Verhältnisse 

 (bei 9,3° C und 751,5 mm Barometerstand) in Tab. 62 angegeben sind. Tab. 62. 

 (g ist nahezu mit der Tangente der scheinbaren Zenitdistanz proportional; 

 sie nimmt etwas langsamer zu.) Zu C, + 5 g ist dann die zugehörige redu- 

 zierte Zenitdistanz £, zu ermitteln. Unsere Formeln liefern aber umgekehrt 

 zu den gegebenen Werten von £, diejenigen der Differenz, indem 





D 





H 



:^äS^ 



// 



A 



"> ^ 



?/77//: 





// 





1 





Fig. 75. 





(£ + *?)—& 



2rj 



tgC[ = 0,0002828 tg £t 



Tabelle 62. 

 Mittlere Refraktion g für die scheinbare Zenitdistanz £. 



0« 20° 40« 60° 70° 80» 85« 88" 90° 



0" 21" 48" 1'40" 2' 37" 5' 16" 9' 47" 18' 7" 34' 54" 



Daraus ergibt sich £, + L ,g; und der zu diesem Werte als Zenitdistanz 

 gehörige Wert der Refraktion g, den jene Tabelle liefert, gilt für kleine £ 

 auch für £ selbst. Bei gröfseren Werten von £ (nahezu 90°) gelangt man 

 durch eine oder zwei Annäherungen zu £ und g. Aus einer solchen Tabelle 



