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Die Helligkeit des klaren Himmels. 140 — 141. 



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Beleuchtung' eines Luftteilchens von der höher als das Teilchen liegenden 

 Atmosphäre (Fig. 79) getrennt behandeln von der Beleuchtung durch die 

 tiefer liegende Atmosphäre (Fig. 80). Verfolgen wir zunächst den ersten 

 Fall. Es werde dabei hier, wie im zweiten Falle, zunächst die Beleuchtung 

 bestimmt, welche der von dem Beobachtungspunkte A ausgehende Dunst- 

 kegel Af\ von einem anderen Dunstkegel Cf von unveränderlicher Richtung Fig. 79. 

 erhält. Gelten, entsprechend wie früher, für den Kegel Af die Bezeichnungen 

 f\ (Querschnitt im Abstände von 1 m 

 von A), und g, (reduzierte Zenitdistanz), 

 werde sein Element f dx (im Abstände 

 AC — z) von dem Dunstkegel Cf be- 

 leuchtet, der im allgemeinen mit AC nicht 

 in derselben Vertikalebene liegt, dessen 

 senkrechter Querschnitt im Abstände von 

 1 m von C gleich f, dessen Zenitdistanz 

 = co und dessen reduzierte Zenitdistanz 

 = <öi sei, und werde dessen Element 

 f" dx' (im Abstände CD = u von C) 

 von den Sonnenstrahlen DE bei der 

 reduzierten Zenitdistanz a, beleuchtet, 



seien ferner die Bodenhöhen von C und D bezw. x und x', so erhält man 

 folgende Ausdrücke. Es ist die Lichtstärke des bei D ankommenden 

 Sonnenlichtes (S. 87) 



Fiar. 79. 



(a) = L e ' 



ED 



o h' — x' 

 L e h' cos ff. 



Ferner ist die Lichtmenge, welche auf das Flächenelement f" fällt, 

 von dem Dunstelemente f" dx' in der Richtung DC zerstreut und auf die 

 senkrecht bestrahlte Flächeneinheit im Abstände 1 von D geworfen wird 

 i vgl. S. 97) 



(6) = (a)f" cosö, ~ — t', 



' h COSÖ! 



wobei i' der Zerstreuungskoeffizient ist, welcher bei der in D stattfindenden 

 Ablenkung q>' dem Wasserdunste (^ nach Tab. 60) oder dem Eisdunste (i 3 

 nach Tab. 60) zukommt. 



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