[29] Die Helligkeit des klaren Himmels. 141. 109 



2. Für x > h ist i' = i 2 ', und es wird dann das Integral 



h' 

 x c /* ex' t 1 1 



(d)" = Le /i' \coso! cosojJ ff y, I e ä' \cos«! cos o, J %' d %' 





c I h' x 



L e h' \cos (j t cos a>, / ff 



(-D 



-c 



COSO>| COS ö| 



1 1 \ 05/1 1 



e ycos Wi coso,/ — e h'Xeosoj, aosa l 



Von dieser Lichtmenge (d), welche auf das Flächenelement f fällt, 

 wird aber durch das Dunstelement f äx zerstreut und in der Richtung 

 gegen A auf die senkrecht bestrahlte Flächeneinheit im Abstände von 1 m 

 von C geworfen, wenn der Zerstreuungskoeffizient für die Ablenkung <p in 

 C gleich i ist, und zwar i, für Wasser (Tab. 60) und i 2 für Eis (Tab. 60), 



(e) = (c?) -**- * ,' ; 

 cosco, h 



daher fällt nach der Lichtschwächung durch den Weg s = x : cos C ? senk- 

 recht auf die Flächeneinheit bei A die Lichtmenge 



■i ex 



(f) — (e) -j e ~ /j' cos^i • 



Die Helligkeit, welche hierdurch in A erzeugt wird, erhält man durch 

 Teilung durch Lf x : n. Dadurch wird als Einheit der Helligkeit die Hellig- 

 keit einer Fläche von dem Rückstrahlungsvermögen 1 eingeführt, welche 

 von der Sonne an der äufseren Grenze der Atmosphäre senkrecht bestrahlt 

 würde. Denn die Fläche f\ dieser Oberfläche würde die Lichtmenge L/i 

 empfangen und zerstreuen und auf die in einem Abstände 1 senkrecht 

 gegenübergestellte Flächeneinheit die Lichtmenge Lf x : ic werfen (S. 99). 

 Bezeichnet man nun mit H,,° und IL" die Helligkeiten im Luftkegel Af\, 

 welche von dem oberhalb oder dem unterhalb jedes Teilchens des Kegels 

 Af\ liegenden Teile der ganzen Atmosphäre herrühren, so rühren die 

 Differentiale hiervon, (IK„° und dH 2 ", nur von den Kegeln Cf der Atmo- 

 sphäre her, welche parallel zu CD gerichtet sind und alle die gleiche 



