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Chr. Wiener. 



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Diese Helligkeitsflächen wären für ganz matte Flächen oder nach dem 

 Lambertschen Gesetze Halbkugeln vom Halbmesser cos f. Bei dem Gyps 

 weichen sie etwas nach innen von diesen Kugeln zurück, wie die Figuren 

 zeigen, haben aber in der Richtung der allgemeinen Spiegelung Ausbuchtungen, 

 die um so gröfser werden, je gröfser e ist. 



e-30 



v-Of v~180° 



Fig. 114. 



181. Hellegleichen der (*ypskugel bei Lichteinfall in der 



gebräuchlichen Richtung. Auf dieser Grundlage kann nun die Hellig- 

 keit der Gypskugel durch ihre Hellegleichen dargestellt werden. Bei 

 Parallelbeleuchtung und Parallelprojektion, insbesondere bei senkrechter 

 Projektion, ist die Richtung der Lichtstrahlen und der Sehstrahlen unver- 

 Fig. ii5. änderlich. Sei M der Mittelpunkt der Gypskugel, ML der einfallende 

 Sonnenstrahl, MZ der projizierende Strahl, schneiden diese die Kugeloberfläche 

 in L und Z, sei P ein beliebiger Punkt der Kugel, dessen Helligkeit be- 

 stimmt werden soll , so ist LMP = e der Einfallswinkel , ZMP = a der 

 Ausfallswinkel, und der Winkel der Ebenen dieser Winkel an der Kante IIP 

 das Azimut v. In dem sphärischen Dreiecke LZP ist LP = &, ZP == a, 

 < LPZ = v. Der Winkel ZML oder Bogen ZL sei = a, es ist der Winkel 

 der Lichtstrahlen mit den projizierenden Strahlen. Bei einer Grundrifszeichnung 

 ist 3IZ lotrecht und o die Zenitdistanz der Sonne. 



