( 148 ) 



Daar wij coëxistentie met een verdunde gasphase onderstellen, geldt 

 voor ons alleen het eerste geval. In het tweede zou er zelfs van 

 coëxistentie met een tweede phase geen sprake zijn. Wij vinden nu 

 voor de formule, welke de betrekking aangeeft voor de samenstel- 

 lingen der beide phasen : 



ƒ ; d- dl~\ 



a a , 



l 



db 1 . 



waarm jo — verwaarloosd is, of wil men liever, weggelaten is tegen 



een bijna gelijke waarde, welke in het tweede lid van de, aan het 

 begin dezer mededeeling gegeven, vergelijking zou voortkomen. 

 Stellen wij nu : 



8 a 

 MRT k z= 



27 b 



en 



1 a 



27 Z> 2 ' 



dan komt (5) onder den vorm van 



x x 1— «i' 2 /^27 1 dT k dpk 



1 — «27j ,c 2 V 8 T d^c pkdvj \ 



27 

 De factor — is geheel in overeenstemming met den factor, welke 



8 



in de formule van den dampdruk voorkomt, als wij de grootheid b 



onafhankelijk van het volume stellen. Dat deze ongeveer verdubbeld 



moet worden, als wij voor b verkleining aannemen heb ik vroeger 



27 

 aangetoond — of liever de factor — wordt niet vergroot, maar de 



♦ 8 



aanname van de kleinere waarde van b komt, als men voor — de 



b 



waarde van 1\ in de plaats zet, op een verdubbeling van den factor 

 neder. Zonder nu de gecompliceerde berekeningen uit te voeren, 

 welke in ons geval het gevolg zouden kunnen zijn van de aanname 

 van de variabiliteit van b, meen ik wel als voldoende approxima- 

 tieve waarde, tot de verdubbeling van dien factor te mogen besluiten. 

 Dan vindt men geheel dezelfde waarde terug die ik in ,,Ternaire 

 stelsels" gevonden had, n.1. : 



i **- 1 -\U(i^-±&Y,'. : ~\ . . ( 6) 



l — x x x 2 V-T dx pk dosJ x 



in welke formule ƒ circa 7 kan gesteld worden. 



