( 206 ) 



eompressietoestel (ev. den volumenometer) plaats vindt naar den 

 piëzometer worden overgebracht, zoo geeft het deel van de capillair, 

 waar de temperatuur van 7 V ' tot T overgaat toch steeds een tweede 

 moeilijkheid van denzelfden aard. Hier worden noodzakelijk tempera- 

 turen T' gevonden bij welke de damptak der binodale van T" de 

 vloeistoftak van T' snijdt. Vormen zich bij T' druppels zoo kan het 

 gehalte X[ v t v&n de vloeistof die bij den waargenomen coëxistentie- 

 druk behoort, niet meer worden aangegeven. Door neer-vloeien en 

 distillatie (de werking van de capillariteit overtreft die der zwaarte- 

 kracht) gaan de druppels langzamerhand in de vloeibare phase bij 

 T over wanneer men er voor zorgt (met behulp van de kraan k 

 (zie PI. I fig. 1) en door instellen van den druk in b (zie PI. I fig. 1) 

 dat steeds gas alleen in en niet uit den piëzometer stroomt, tot 

 eindelijk bij roeren bij geopende kraan k het evenwicht bereikt blijkt, 

 en de capillair alleen nog damp bevat. 



Ter bevordering van de distillatie en van het verdwijnen van 

 neerslag is het wenschelijk, dat de capillair waar de temperatuur 

 tusschen T en T" ligt niet te eng is. Verder is de capillair met 

 een luchtmantel p 4 omgeven, gevormd door een glazen buis met 

 caoutchoucringen /;„ en vischlijm goed afgesloten. Om ditfusie te 

 vermijden moet de verdere capillair c/\ nauw zijn. 



Heeft men door voorafgaande bepalingen met den dauwpunttoestel, 

 %'rpT bepaald (in eerste benadering zal men soms ook gebruik kunnen 

 maken van een voorloopig tp-vlak als in Supplement n°. 8 (Dec. '03) 

 geconstrueerd) zoo is de correctie om uit a\, het oorspronkelijke 

 gehalte, het gehalte der onderzochte vloeistofphase bij T af te leiden, 

 gemakkelijk aan te brengen. Op de piëzometerverdeelingen leest 

 men het volume van den damp af. Zij dit, gereduceerd op normale 

 omstandigheden en gecorrigeerd voor den eersten viriaalcoefficient B (zie 

 bijv. het vervolg dezer Mededeeling), V v . Zij verder het geheele 

 volume van damp- en vloeistof, evenzoo gemeten en gecorrigeerd, 

 V, dan is V[ == V — V v het volume gas, evenzoo gemeten en gecorri- 

 geerd, dat de vloeistofphase zou vormen. Daaruit volgt 



X x V—X vp T Vv _ Y v v y , 



Wanneer men bij matige drukkingen werkt; zal de correctie altijd 

 slechts gering zijn en kan zij, ook wanneer x vp T niet zeer nauw- 

 keurig bekend is, voldoende worden aangebracht. 



