( 444 ) 



v x qc a c a 



— — —- < O, d.w.z. x > ± — 



Men ziet gemakkelijk dat # = ± — de poolvlakken zijn voor de 



polen P 1 en P 2 met betrekking tot het oppervlak van het electron. 

 Aan deze platte vlakken kunnen wij in den zin der bewegingsrich- 

 ting een voorste en een achterste zijde onderscheiden. 



Fig. 3. 



In fig. 3 zijn geteekend P 1 en P 2 met hunne poolvlakken E x en E 2 . 

 De door P x en P 2 gaande kegels K x en K % raken het oppervlak 

 van het electron in de doorsneden van E x en E % met dit oppervlak 

 (in onze figuur ziet men deze doorsneden als rechte lijnen). De in 

 de figuur aangegeven gebieden I, II en III onderscheiden zich nu 

 daardoor, dat in I de wortels complex of negatief zijn, in II is één 

 Avortelpaar (tJ positief, in III zijn beide paren positief. 



Het geval dat A binnen het electron valt, behoeven wij niet te 

 behandelen. 



Thans kunnen wij overgaan tot de berekening van den scalairen 

 potentiaal. 



Bij infra-lichtsnelheid krijgen wij, volgens (13) en (14), nadat wij 

 het bestaan van twee positieve wortels r x en t 2 bewezen hebben, 



^-TJi'-hrjh (23) 



Wij voeren als nieuwe veranderlijke in 



ex— R 



(24) 



Volgens (11) is dan voor 



r == t a ,'.... m""= — 1 en voor r = t 2 . . . u — -f 1 \ 



