(• 



( 500 ) . 



afzien. Het tweede lid wordt dus, wanneer wij den toestand statio- 

 nair onderstellen, en ons nu verder tot het geval der in § 2 genoemde 

 staaf bepalen, 



2hAX + — -r'A—^^e-^ .... (16) 

 dw dasj 



In het eerste lid der vergelijking (10) mogen wij de functie rp 

 niet verwaarloozen, daar dit lid wordt, wanneer ƒ de waarde (12) 

 heeft, en dus alleen wegens cle afwijking van de wet van Maxwell 

 de in (16) aangegeven grootte kan aannemen. Wegens het voorkomen 

 van den factor § in (16) ligt het nu voor de hand te beproeven aan 

 de vergelijking te voldoen door 



<y> (§»*?. 5) = §xW (17) 



te stellen; het blijkt dat dit inderdaad mogelijk is. Is nl. 



f& n ,$) = Ae~^ +§xW 

 en eveneens 



/(S',i?) = i^' 2 + §'x«, 

 dan heeft men, daar r = r is, wegens (11), 



ƒ (§', tf , 5') - ƒ (g, ri, g) = - 2 r cos iïcosfx (r), 

 zoodat het eerste lid van (10) overgaat in 



_ 9, 



) (cos 2 # 



R*r*x(r) Icos* & cos f d <d (18) 



Zij nu [x cle hoek, dien de snelheid (§, % £), dus de bovengenoemde 

 lijn OP met de ^-as maakt, en \p cle hoek tusschen de vlakken 

 QOP en XOP, dan gaat (18) over in 



— 2wl?V a x { r ) I I c °s 2 ^ { G0S & cos l l ~h s ^ n & s ^ n f* cos *P) 5 ^ z # d & d l P — 



o o 



— : — üt n i?V x (r) cos \n •=. — n nB? § r x W- 



Dit aan (16) gelijkstellende, ziet men § wegvallen, zoodat werkelijk 

 X (f) als een functie van r alleen bepaald wordt. Uit de vergelijkingen 

 (15) en (17) volgt dan, als wij ter afkorting 



— ~ = i (19) 



Jt n K 2 



stellen, 



f (g, n , g) = A e -&' 3 + Z ( 2A 4 X - — + r* A ■- - e-l»-> . (20) 



dos dx ) r 



Ik cloe hierbij opmerken dat men, zooals men uit (9) kan afleiden, 



de door (19) bepaalde grootheid / cle gemiddelde vrije weglengte 



dA dh . 

 der electronen kan noemen, en dat de termen met — en — in (20) 



dx dx 



zeer klein zullen zijn in vergelijking met den term Ae~ hr ", zoolang 



