( 503 ) 



eE 

 X = — ; 

 m 



<1A dh 



verder is — -0 en — = 0, zoodat (21) -overgaat in 

 dx </,i' 



ixlAe 

 v = E. 



Alen vindt hieruit don electrischen stroom per eenheid van door- 

 snede, wanneer men met e vermenigvuldigt, en vervolgens het 

 geleidings vermogen, als men dooi* E deelt. Dus wordt 



3 hm 



of. wannéér men de betrekkingen (13) en (14) in aanmerking neemt, 



en onder u een snelheid verstaat, waarvan de tweede macht het 



3 

 gemiddelde snelheidsquadraat — der warmtebeweging is, 



2h 



2 INehi 



w~ • ■ — tjt (24) 



V ojt al 



De waarde die Drude in zijne aangehaalde verhandeling vindt, is 



1 INehi 

 4 aT 



§ 9. In de tweede plaats beschouwen wij het geleidingsvermogen 

 voor warmte, dat wij in arbeidseenheden uitgedrukt, door k voor- 

 stellen. Daartoe stellen wij ons voor dat de staaf op verschillende 

 plaatsen op ongelijke temperatuur wordt gehouden. Wanneer nu aan- 

 vankelijk X—0 is, zal blijkens (21 , een electrische stroom ontstaan. 

 Daardoor ontstaan tusschen de doorsneden der staaf, die wij geïso- 

 leerd onderstellen, potentiaalverschillen, en deze groeien zoolang aan 

 tot de electrische ladingen niet meer veranderen, d. w. z. totdat 

 r = is geworden. 



In den eindtoestand is derhalve 



dA Adh 



2hAX-- r = -2 T - (25) 



dx li dx 



en substitueert men dit in (22), dan vindt men, als men weer van 



(14) gebruik maakt, 



MAa d,T 



W — 



9/r dx 



Hieruit volfft 



SstlAa 

 '* = -7ï77-' (26) 



9/r 



Of 



8| /2 

 kzzz- \/ — IN au, . 

 V 3jt 



Verslagen der Afdeeling Natuurk. Di. XIII. A n . 1904/5. 



. . (27) 

 35 



