( 504 ) 



terwijl Drude vindt 



1 

 h = —VNa u . 

 3 



De verhouding der beide geleidings vermogens wordt nu 



k 8 /«Y 



,= 9 U T < 28 > 



in plaats van 



o 2>\e) 



zooals uit de formules van Drude volgt. 



k 

 De gevolgtrekkingen waartoe deze natuurkundige geraakt, dat — 



<j 



onafhankelijk van den aard van liet metaal en evenredig met de 



absolute temperatuur zou zijn, zooals voor vele metalen door de 



metingen bij benadering bevestigd wordt, blijven dus bestaan 1 ). 



Alleen wat de absolute waarden betreft, leiden onze formules tot 



eenigszins andere uitkomsten. 



Uit (28) volgt 



aT \ /<è k 



T = Vr T (29) 



en, wanneer men onderstelt dat de lading e van een electron even 

 groot is als die van een waterstofion in een electrolyt, heeft men ook 



aT 



— 3p, 



e 



als j> den druk voorstelt, dien een waterstofmassa bij de temperatuur 



T uitoefent, wanneer in de vol urne-een heid een electrochemiseh aequi- 



1 

 valent aanwezig is. Dan is nl. het aantal atomen - , dus het aantal 



e 



molekulen -- . Daar nu de <>emid<:lelde kinetische energie van een 

 2e 



gasmolekuul aT is, bedraagt de gezamenlijke kinetische energie in 



aT 

 de volume-eenheid en de getalwaarde van den druk per vlakte- 



2e 



eenheid is hiervan, zooals men weet, twee derde. 



Bezigt men de gebruikelijke elektromagnetische eenheden en overi- 



3p = 38. 



] ) Deze uitkomsten kunnen alleen verkregen worden, wanneer wij aannemen, 

 dat de botsingen tegen metaalatomen de hoofdrol spelen. De botsingen tusschen 

 de electronen onderling hebben nl. wel invloed op de warmtegeleiding, maar niet 

 op de etectriciteitsgeleiding (daar hierbij alle electronen zich naar dezelfde zijde 

 bewegen). Zij zouden dus de standvastigheid der verhouding vsn de geleidings- 

 veamogens verstoren. Verg. Thomson, 1. c, p. 14ü, 



