( 532 ) 



Andere gevallen van dergelijke kritische eindpunten bij binaire 

 mengsels door de ontmoeting van driephasenlijnen met eene kritische 

 lijn waren denkbaar, wanneer er geene homogene menging bij alle 

 concentraties in de vloeistofphase mogelijk is, en dus twee vloeistof- 

 lagen bestaanbaar zijn. Plet was van groot belang voor cle kennis 

 van de bestaansvoorwaarden van vaste phasen bij hooge tempera- 

 turen ook de kritische eindpunten in dergelijke gevallen op te sporen. 

 Duiden we de beide vloeistoflagen aan door L x en L 2 , den damp 

 door G en cle eene of andere komponent in vasten toestand door S, 

 dan zijn er vooreerst behalve de driephasenlijn SLG thans nog twee 

 andere driephasenlijnen mogelijk, SL t L^ en L X L 2 G. Ten einde kriti- 

 sche eindpunten dezer lijnen op te sporen, beschouwen wij eerst de 



lijn L X L 2 G. Daarbij beschouwen wij 

 uitsluitend de gevallen waarin het p, x- 

 diagram cle gedaante heeft van Fig. 3, 

 waarin G, L x en L 2 druk en concen- 

 tratie aangeven van koëxisteerenden 

 damp met 2 vloeistoflagen. De drie- 

 phasendruk voor dit stelsel ligt der- 

 halve tusschen l ) den dampdruk van 

 vloeibaar A en B (P x en P 2 ). 

 ^ De p, ^ _n J n CM voor het phasen- 



Fl &- 3 - evenwicht L x Z 2 G ligt dienovereen- 



komstig in Fig. 1 tusschen AK X en BK 2 . 



Bij verhooging van temperatuur kunnen L x en L 2 elkaar naderen 

 of omgekeerd. Geschiedt het eerste en vallen zij nog beneden cle 

 lijn K X K^ samen dan worden bijv. in M de twee vloeistoflagen iden- 

 tiek, een geval waarvoor vele voorbeelden gevonden zijn door Alexejkw 

 en Rothmund. Geheel terecht is dit punt een kritisch punt genoemd. 

 Dit kritisch eindpunt van cle lijn voor L X L 2 G moet dan noodwendig 

 een snijpunt zijn met een kritische lijn. Bedoelde kritische lijn is de 

 lijn DM in Fig. 1. 



Zijn namelijk de vloeistoffen L x en Z 2 door drukverhooging tot 

 meerdere menging te brengen dan zal er in Fig. 3 bij voldoend 

 hoogen clruk een mengpunt D bestaan. Naderen L X L 2 elkaar nu bij 

 hoogere t dan komt D bij lager druk te liggen, tevens zal de con- 

 centratie in het mengpunt verschillen. Zoo ontstaat cle kritische lijn 

 DM voor de phasen L 1 L 2 . Haar eene eindpunt ligt in het ont- 

 moetingspunt M waar nevens L X L 2 ook G optreedt en dus de 

 laagst mogelijke clruk bereikt wordt. In de richting naar boven zou 



a ) Het andere geval waarbij de driephasendruk hooger is dan die beide leidt 

 niet tot principieel andere uitkomsten. 



