( 568 ) 



als 



2jtmlA dh 



en 



m mi 



W, = -v = —. ...... (41) 



li e '2, h 



is. 



§ 13. De uitdrukking (37) voor de warmteontwikkeling in het 

 beschouwde element van den geleider kan nu in drie deelen worden 

 gesplitst. 



Het eerste daarvan 



i* 



iv^ — dx 



6 2 



is de warmteontwikkeling die aan de wet van Joule beantwoordt; 



dx 

 inderdaad is -— de weerstand van het element tusschen de door- 



sneden (x) en (x -\- dx). 



Het tweede deel der warmteontwikkeling is 



Daar dit blijkens (40) geheel onafhankelijk van i is, stelt het de 

 warmte voor 7 die door geleiding in het element gebracht wordt, wat 

 men dan ook gemakkelijk door vergelijking met het in § 9 gezegde 

 kan bevestigen. 



Er blijft nu nog ter beschouwing over de warmteontwikkeling 



4=,w,-~(W % ^)dx, 

 doe 



of, wanneer men (39) en (41) in aanmerking neemt. 



mi dlog A 



q == dx 



2eh dx 



Deze uitdrukking, die evenredig met de stroomsterkte i is, en van 



teeken verandert als de stroom omkeert, zal ons tot formules voor 



het PELTiER-effect en het THOMSON-effect leiden. Per eenheid van 



stroomsterkte bedraagt zij 



m d log A 

 q'. — J -—dx . .... (42) 



a. Onderstellen wij vooreerst dat wij tusschen twee doorsneden 

 een geleidelijken overgang van het metaal I in het metaal II hebben. 

 Nemen wij aan dat in dit deel van de keten de temperatuur en dus 

 U overal hetzelfde is, en dat x gerekend wordt van het metaal 1 



