( 570 ) 



T' en T" worden gehouden, onder dien verstande dat die kracht 

 positief wordt genoemd/ wanneer zij een stroom tracht te doen ont- 

 staan, die in de eerste contactplaats van 1 naar 11 loopt. F is dus 

 juist wat wij in § 10 berekend hebben. 



Men ziet gemakkelijk dat de waarden (44), (43) en (35) werkelijk 

 aan (45) en (46) voldoen. 



Trouwens, men kan rechtstreeks uit (42) afleiden dat onze uit- 

 komsten met die der thermodynamische theorie overeenstemmen. In 

 deze leidt nl. de eerste hoofdwet tot de betrekking 



2q' i=l =-F 



en de tweede tot 



1 =0, 



T 



in welke formules de sommen betrekking hebben op alle elementen 



der in § Jl beschouwde gesloten keten. Deze vergelijkingen gaan 



nu wegens (42) over in 



Q 

 m ridloqA 

 F — - 



2e J h dx 

 P 



dx 



dx — 0. 



en 



Q 



r 1 dlogA 



P 



De eerste vergelijking stemt overeen met (34) en dat de tweede 

 uitkomt blijkt hieruit dat ltT overal dezelfde waarde heeft. 



Het verdient nog te worden opgemerkt dat in de formule (35) 

 het bestaan eener thermo-electrische reeks en de bekende daarop betrek- 

 king hebbende wet ligt opgesloten. Dit volgt onmiddellijk hieruit, 

 dat men (35) als het verschil van twee integralen kan voorstellen, 

 waarvan, als de temperaturen der contactplaatsen gekozen zijn, de 

 eene door den aard van het eerste en de andere door dien van het 

 tweede metaal bepaald is. Duiden wij nu een derde metaal door III 

 aan, en schrijven wij Fj, ji, F/i, m, F in, i voor de electromotorische 

 krachten, werkende in ketens, uit de door de indices aangegeven 

 metalen samengesteld, en in welke de contactplaatsen telkens de 

 temperaturen T' en T" hebben, waarbij wij als positieve richting 

 die kiezen, welke door de contactplaats met de temperatuur T' van 

 het in de eerste plaats aangewezen metaal naar het andere leidt, dan 

 vinden wij gemakkelijk dat 



Fr, n + F II} ui + F n i,r=0 (47) 



is. 



