ƒ 



( 784 ) 



pdv = p c (v C2 - v Cl ) 



Daar volgens onderstelling de damp de gaswetten volgt, is: 



Pc v C2 == MET 

 Om dezelfde reden kunnen wij in de derde integraal p vervangen 

 door MET/v. De integratie uitvoerende krijgen wij dan MRTlogyjt\ 

 waarvoor wij ook kunnen schrijven MET log p c /p y . We krijgen dus : 



r vci 



I pdv -\-p v = I pdv + p v — p c v Cl + JfjRT -f MET l p c /p y . 

 v v 



§ 5. Beschouwen wij de eerste drie termen. De eerste is in de 

 figuur voorgesteld door het vak C-\- D, de tweede door A + B, de 

 derde door B + D- De drie termen samen zijn dus A ~\- C. Is nu 

 de damp, zooals wij onderstelden, zeer verdund en dus de temperatuur 

 ver van de kritische, derhalve ook de isotherm zeer steil bij het 

 uittreden uit de grenslijn (of juister bij den druk p c , die echter aan 

 de vloeistofkant slechts zeer weinig van de grenslijn verwijderd is), 

 dan kunnen wij C tegen A verwaarloozen, en dat met te meer recht 

 naarmate de druk p hooger, dus het mengsel in quaestie geconcen- 



treerder is. Immers C= f pdv — D. Voeren wij in 



v o 



MET a x 



en integreeren wij, dan krijgen wij : 



a a f MET a \ 



. METl(v c -b)+ METl{v -b) -)( Vl 



v Cl v \v Cl —b v Ci y 



v ) 



a \ 



A f MET a\ f MET 



\v —b v 2 J ° \v Cl —l 



Komen wij bij zeer hooge drukken, dan nadert v — b tot nul en 

 worden dus teller en noemer beide oneindig, maar de noemer van 

 hooger orde dan de teller. Trouwens reeds aan den vorm der isotherm, 

 die steeds steiler gaat loopen, is het te zien, dat wij door C tegen A 

 te verwaarloozen percentsgewijs kleiner fout maken hoe hooger p . 

 En dat de verwaarloozing bij kleine osmotische drukken geoorloofd 

 is zal wel geen betoog behoeven. We kunnen dus voor de drie in 

 deze § behandelde termen zetten : 



